235 
Bulletin de l’Académie Impériale 
dem Einfallswinkel 8 die Abweichungen von dem 
Cosinus-Gesetz, also die Ânderungen in der direct beob- 
achteten Lichtintensität, nur sehr langsam auftreten, 
wurde als characteristisch für die meisten Platten nur 
der Fall 8— 60° untersucht. Das Maximum ist bei 
y —0 und nach beiden $Seiten sinkt Z und zwar stets 
schneller als nach dem Cosinus-Gesetz. Bei einer Platte 
von 2,56 mm. Dicke war nach beiden Seiten das Sin- 
ken gleichschnell und für y — + 60 und y — — 60 
war Z durch 43,3 ausgedrückt (100 bei y —0). Für 
dünnere Platten war Z bei negativen y grôsser, als bei 
positiven. Als Maass dieses Überwiegens wurde eine 
zWeite characteristische Grôüsse, b, eingeführt, das Ver- 
hältniss der Lichtstärke bei y — — 60 zu der bei 
y = + 60° (immer 8 — 60° vorausgesetzt) in Procen- 
ten ausgedrückt. Es war also: 
(40). LL —— 
y = + 60° 
) 100 = ©. . 100 (Fig. 16). 
Für dickere Platten war b — 100; für dünnere 
grôsser als 100. In diesem Falle war (s. Fig. 16): 
Fig. 16. 
| D C 
<a und F > 4. 
So wurde für eine Platte von 1,114 mm. Dicke 
H—=4243 und 245,32 
gefunden, während für dieselbe a — 43,85 war. 
Die Grôsse b war gleich: 
p— 482, 
42,43 
100 = 106, 81. 
Es überwiegt also C über D (Fig. 16) um 6,8%. 
Nach der $ 2, 4 angegebenen Methode wurde noch 
0 0=0 
r 2x r 
de sin « . sin 6 . 46 
K| RTS = 2rKab 5 
q (a? + p2)? (b2? + p2)? 
ES 
die Intensität Z für Strahlen bestimmt, welche nicht 
in der Einfallsebene austreten, sondern in einer zu 
dieser senkrechten. Es wurden die Z verglichen für 
a nd LU ES à — (° 
und 5—7y=— 60°, à— 90°. [Letzteres, wenn die Platte 
nach der einen und dann wenn sie nach der anderen 
Seite geneigt war]. 
Es war nicht der geringste Unterschied zu bemer- 
ken. Fasst man die Resultate der vier in diesem $ 
summarisch angegebenen Beobachtungen zusammen, 
so darf man wobhl sagen: 
Durchscheinend beleuchtetes Milchglas, so- 
wohl mattes, als auch polirtes, kann als selbst- 
ständige Lichtquelle betrachtet werden, deren 
Intensität proportional ihrer Beleuchtung ist. 
Mit wachsendem Emanationswinkel sinkt die 
Intensität Z des ausgestrahlten Lichtes schnel- 
ler, als nach dem Lambert’schen Cosinus-Ge- 
sétzitissl, Cos:v} Für.y== 60 "ist = 0,435 
[statt Z—0,5 I,, wie es bei der Gültigkeit die- 
ses Gesetzes sein müsste. 
$ 5. 
| Berechnung der Leuchtkraft durchscheinender beleuchteter 
Platten, wenn sie dem Lambertschen Gesetz genügen, 
Wir sahen, dass beleuchtetes Milchglas, den äus- 
| sersten Gegenzatz zum Rauchglas bildend, als selbst- id 
leuchtende Lichtquelle betrachtet werden kann. Obwohl 
das Lambert’sche Gesetz für dasselbe nur annà- 
hernd Gültigkeit hat, schien es doch nicht uninteres- 
sant, für den Fall der Gültigkeit desselben die Be- … 
leuchtung eines Punctes Æ (Fig. 2) zu berechnen, wenn 
eine durchscheinende Platte MN zwischen diesen und 
die Lichtquelle L gebracht würde. Die Platte seirund 
und habe den Radius r. Bei Zugrundelegung der Ele- 
mentarformel (3) erhält man für die gesammte von 4 
der Platte MN zum Puncte Æ gelangende Lichtmenge 
2 den Ausdruck: 
e dp 
236 
