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des Sciences de Saint-Pétersbourg. 
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dann Null und bei grossem y ist die P.-Ebene hori- 
zontal, das Licht also ! zur A.-Ebene polarisirt. 
IL. Das polarisirte Licht fällt schief auf die 
Platte; der Einfallswinkel ist etwa 65°. Die E.-Ebene 
ist horizontal. 
A. Die P. -Ebene ist ‘vertical db: L zur 
E.-Ebene. 
a) Horizontale A. Eten Dies ist der Fall, auf 
welchen sich die Zahlen der Colonnen VII, IX bind X 
(1. c.) beziehen, Die P.-Ebene ist vertical. 
b) Verticale A.-Ebene. Mit wachsendem y wird 
die Polarisation schwächer; die P.-Ebene dreht sich 
und bei grossem y ist die P.-Ebene horizontal d. h. 
_L zur A.-Ebene. 
B. Die P.-Ebene ist horizontal, also das Licht 
in der E.-Ebene polarisirt. Dieser Fall kam bei den 
polarimetrischen Versuchen nicht vor. 
a) Horizontale A.-Ebene. Für y—oist die P.-Ebene 
horizontal. Mit wachsendem y wird die Polarisation 
schnell geringer. Bei grossem positiven y ist sie 
Null, bei grossem negativen fast Null. 
b) Verticale A.-Ebene. Das Licht bleibt in der 
E.-Ebene d. h. also L zur A.-Ebene polarisirt und 
wird die Polarisation mit wachsendem y immer grüsser. 
S +5. 
Untersuchung eines halbdurchsichtigen «Üperfangglases» 
(verre plaqué). 
Da Rauchglas ($ 3) und das dickere Milchglas 
bilden die extremen Füälle, von welchen im $ 1 die 
Rede ist und welche durch die Formeln (1) und (2) 
characterisirt sind. Ich habe noch zwei Kürper unter- 
sucht, welche zu den nicht extremen Fällen gehôren 
und nach dem im $ 1 Gesagten, als durchscheinend 
bezeichnet werden konnten. Der erste Kürper war 
eine aus zwei Schichten bestehende Glasplatte, sogen. 
Überfangglas (verre plaqué), belgischer Fabrication. 
Die dickere Schicht bestand aus gewühnlichem farb- 
losen Glas; die dünnere aus einem, oberflächlich rein 
weiss erscheinenden, Glasflusse. Die Dicke dieser 
Schicht wurde durch Abschleifen derselben als gleich 
0,390 mm. gefunden. 
Die Platte ist entschieden durchscheinend; ein Theil 
des auffallenden Lichtes wird zerstreut, ein anderer 
geht frei durch. Hält man die Platte dicht vor eine 
Flamme, so ist diese nicht zu sehen, weil die intensiv 
beleuchtete Platte zhviel zerstreutes Licht giebt. Ent- 
fernt man die Platte von der Flamme, s0 treten zuerst 
die Conturen der letzteren hervor, Desto weiter man 
die Platte entfernt, desto deutlicher sieht man alle 
Details der Flamme, des Dochtes ete. Das erste Sicht- 
barwerden der Flammenconturen findet, unabhängig 
von der Leuchtkraft der Flamme, stets bei einer und 
derselben Entfernung statt, worin eine hübsche Be- 
stätigung des Fechner’schen psychophysischen Ge- 
setzes sich nachweiïisen lässt. 
Eine Milchglasplatte von der Hälfte der Dicke die- 
ser weissen Schicht ist noch vüllig undurchsichtig. 
Wir haben es also jedenfalls hier mit einem 
anderen Stoffe zu thun, in welchem die zer- 
streuende Masse minder dicht vertheilt ist. 
Doppelplatte. Zwei Platten wurden mit den weissen 
Seiten zusammengelegt. Die so entstandene Doppel- 
platte war nur durchscheinend und konnte man keine 
Flammenconturen durch dieselbe erkennen. 
Die photometrische Untersuchung derselben ergab: 
8=0 B— 60° 
Y I Y I 
O0 100 0 100 
+ 60° 4409  “+60° 44,34 
also nach unseren früheren Bezeichnungen (8) und (10): 
a — 44,09 b— 100. 
. Fiel auf die Platte vollständig polarisirtes Licht, so 
war in dem normal ausgestrahlten Lichte keine Spur 
Polarisation zu bemerken. 
Das Resultat stimmt also sehr gut mit dem für 
dickes Milchglas erhaltenen, insbesondere was die 
Grüsse der Zahl a betrift. 
Einfache Platte. Da man bei gerader Durchsicht 
(y = — À) das Bild der Flamme im Gesichtsfelde sah, 
konnte bei dieser Lage von Einstellung des Photometers 
keine Rede sein. Die dadurch entstandenen Lücken in 
der Beobachtung sind in der folgenden Tabelle durch 
+ ausgefüllt. Bei der ersten Beobachtungsreihe, 
welche der senkrechten Incidenz (8 — 0) entspricht, 
fehlte der, y—0 entsprechende, Vergleichwerth von J, 
of 
welcher oben stets gleich 100 angenommen wurde. Es 
wurden daher die Z mit dem, y—15° entsprechenden, ; ri 
Werthe verglichen und dieser hierbei gleich 96,6—= 
