251 
Bulletin de l’Académie Impériale 
— 100 cos 15° gesetzt, womit aber nicht etwa gesagt | 
sein soll, dass Z— 100 bei y — 0 sei. 
Ein Vergleich zwischen den Zahlen dieser Ta- 
belle IV und denen der Tabelle [,$ 9, zeigt einen enor- 
men Unterschied in der Verbreitungsart des Lichtes 
im dünnen Milchglas und in dem jetzt untersuchten 
weissen Glas. Dieser Unterschied lässt sich dahin 
formuliren, dass sich beim Milchglas ein, von der Rich- 
tung des geraden Strahlendurchganges nach beiden 
Seiten stark ausdehnender, Lichtüberschuss 
zeigt, während bei dem Überfangglas dieser Über- 
schuss auf einen sehr schmalen Raum concentrirt 
bleibt. In Tab. I überwiegen die Zahlen der linken 
Seite sehr bedeutend, während in Tab. IV der Unter- 
schied nur ein geringer ist. ; 
Für 8— 45°, finden wir bei y = — 60° und 
y—= + 60° in Tab. I die Zahlen 60,3 und 27,9; in 
Tab. IV dagegen 46,3 und 42,9. 
IV. 
—60°|—45°|—30°|—15°| 0° | 15° | 30° | 45° | 60° | —y 
0° 
30 
45 
60 
ne | 
—+- 
100 
100 
100 
83,6 
81,0 
80,1 
43,0 
45,0 
46,3 
FR 
66,5 
68,1| 
+ 
70,3 
96,6 
98,5 
96.8 
98,1 
96,6 
94,0 
93,3 
94,1 
66,5 
64,1 
64,6 
64,9 
43,0 
42,8 
42,9 
427 
he 
88,9 
88,6 
Der Bruch ie bei, L zur Einfallsebene polarisirtem, 
auffallenden Lichte ist bei 8—0, 30° und 60° ge- 
messen worden. 
Bei 8 = O0 wurde gefunden: 
Ÿ +100 
0 057 
10 19,5 
30 17,5 
50 18,7 
60 20,0 
und ferner bei 8 — 30° und 8 — 60°: 
Y. 
E 
(7 100) 
60°! —45°|—30°|—15°| o | 15° | 30° | 45° | 60° | —=y 
Le 6 
20,0! 19,5! + |18,0/16,2|15,4/ 13,3, 13,8/15,4| 30° 
+ |19,3118,6, — |14,3/11,4| 9,3! 9,5112,1| 60 
$ 14. 
Untersuchung einer halbdurehsichtigen Milchglasplatie 
(d— 1,841 mm). 
Diese Platte war noch bedeutend durchsichtiger, 
als die zuletzt betrachtete. Trotz ihrer Dicke konnte 
man durch sie hindurch sogar mittelmässig beleuch- 
tete Gegenstände erkennen. Das durchscheinende Licht 
war rôthlich, das reflectirte schwach bläulich gefärbt. 
Die Platte diente unter anderem dazu die Wirkung 
der Oberflächendiffusion zu untersuchen. Es wurden 
zwei Platten aus einem Stück nebeneinander ausge- 
schnitten. N° I blieb mit glatter Oberfläche; KIT wurde 
matt geschliffen. N° IT war nur durchscheinend; die 
Conturen selbst heller Flammen waren, wie beï allen 
matten Gläsern, nicht zu unterscheiden. Die Dicke 
von À IT war 1,723 mm. 
Vergleich der polirten Platte I mit der mat- 
ten N° II. Bei der polirten Platte konnte die Inten- 
sität des in gerader Richtung durchgehenden Lichtes 
wieder nicht bestimmt werden, da man im Gesichts- 
felde das sehr intensive Bild der Flamme sah. Eine 
sichere Messung war für den Fall 8— 0 erst bei 
y—= 7° auszuführen. Es wurden nun für verschiedene 
y die von I und IT ausgestrahlten £, und Z,, (p = po- 
lirt, m — matt) verglichen. Folgendes sind die Resul- 
tate: 
F0: 
I 
p 
L In 
0° Sehr grosse Zahl, 
É - Lt 
10 0,921 
15 0,972 
30 1,08 
60 1,09. 
Die Zahl für y — 0° liess sich, wie gesagt, nicht be- 
stimmen, doch muss sie über 20 gewesen sein. Die 
angeführten Zahlen zeigen dass die Lichtmenge, welche 
mit hoher Intensität, aber in Form eines schmalen 
Centralbündels die polirte Platte durchsetzt und für 
das Auge das deutliche Bild giebt, bei der matten 
Platte in einen Conus mit breiter Offnung auseinander- 
gezogen wird. In Folge dessen überwiegt schon bei 
geringem Emissionswinkel y die Helligkeit der matten 
|Platte, es wird 1, > Z,. Bei grüsseren Winkeln wird 
