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des Sciences de Saint-Pétersbourg. 
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aber L; wieder etwas grôsser als Z,. Das gesammte 
hindurchgelassene Licht ist aber bei beiden Platten 
nahe dasselbe. Legt man nämlich die beiden Platten 
nach einander an eine durchscheïinend hell leuchtende 
Milchglasplatte (NS 6, s. $ 7, d—0,607 mm.) und 
beobachtet die Intensität bei 8 — y — 0, so erhält man 
fast ganz gleiche Werthe. Es ergeben nämlich bei 
senkrecht durchgehendem Lichte: 
(25) f Milchglas M 6 + M II (matt). . . I, — 100 
\ Milchglas X 6 +- N I (polirt) .. 1, —102,9. 
Während also das concentrirte Licht einer 
entfernten Flamme bei 8—y—0 für -” eine 
sehr grosse Zahl giebt (über 20), giebt das 
breite dicht an die Platten angelegte leuch- 
tende Milchglas für diesen Bruch eine kaum von 
Eins unterschiedene Zahl. 
Hierin mag vielleicht ein Fingerzeig liegen, der 
auf eine nicht unmôgliche Quelle von Fehlern bei 
photometrischen Untersuchungen hinweist. Verglich 
man J,, und 4, wie sie in (25) gegeben sind mit dem Z, 
welches die Milchglasplatte N: 6 allein gab, so zeigte 
es sich, dass die Platten NX I und X IT im Mittel 
: 53,4%, des Lichtes durchgehen liessen—wohlverstan- 
den ist hier von dem gesammten, in allen Richtungen 
durchgehenden Lichte die Rede. In gerader Richtung 
geht bei der polirten Platte unvergleichlich mebr 
Licht hindurch, als bei der matten. 
Von wie grosser Wichtigkeit dieser Umstand ist, 
wenn es sich um die Bestimmung des Schwächungs- 
coefficienten handelt, braucht wohl kaum ausführlich 
hervorgehoben zu werden. Sowohl die polirte, als auch 
die matte Platte wurden photometrisch und polari- 
metrisch untersucht; es sollen zuerst die Resultate an- 
gegeben werden, welche für die, an und für sich we-| 
niger interessante, matte Platte gefunden wurden. 
$ 15. 
Die matte halbdurchsichtige Milehglasplatte X IL, 
Bei den photometrischen Messungen zeigte es sich, 
dass bei schiefer Incidenz, 8 0, die Lichtvertheilung 
auf der positiven Seite (y >> 0) ganz den Character 
hat, der bei dicken durchscheinenden Milchglasplatten 
($ 7) gefunden wurde. Bei Vergrüsserung der y sank 
_ Tome XXXI. ur 
* 
die beobachtete Intensität nur ganz langsam; die Z 
sanken also etwas schneller, als es nach dem Cosinus- 
Gesetz sein müsste. Bei schiefer Incidenz und posi- 
tiven y, wurde daher, wie bei dickeren Milchglasplatten 
($ 7) nur der Werth für y — + 60° bestimmt. 
VE L 
ous) 0 | — 16° | 0° | 16°: | 80° |-45° | 60° | =+ 
Re MUR ER _. 
32,314 80 74,8 100 74,8|61,046,0/32,3| 0° 
46,017 0110,4.108,0! 100 = | — | — |41,5| 30 
50.7 Si ons — [100 — | — | — 145,4] 45 
56,6 — | — | — |100! —| — |64,2/42,4) 60 
À 
VIL, —. 100. 
—60° | —45° | —30° 0° 30° 45° 60° re) 
— RE D Bo 
0° | 881 — | 90/9298! 9,0! — | 88 
30 114,3121,0125,0! 6,7| — : — | 27 
45 117,0120.0115,0!. 0 | — | — | 0 
60 1165) — | 0 | 0 | —)—]|0 
Vergleicht man Tab. VI mit Tab. I ($ 9), so zeigt 
sich in der ersten Reihe fast vüllige Gleichheït, in den 
weiteren aber, besonders für positive y totale Ver- 
schiedenheit; dasselbe findet man bei Vergleich der 
Tabellen IT und VI. 
$ 16. 
Die polirte halbdurehsichtige Milehglasplatte L'EA 
$ 
In gerader Richtung konnten photometrische Unter- 
suchungen nicht ausgeführt werden; die Werthe von Z 
bei y——$ waren sehr gross im Vergleiche mit allen 
Übrigen. Polarimetrische Messungen sind aber doch 
gemacht worden; sie ergaben eine enorme Quantität 
(72,5°/) durchgehenden, polarisirten Lichtes. Bei 
schiefer Incidenz erhielt man für y — + 60° wieder- 
um eine 43 nahe Zahl und polarisirt unverändert : ns 
durchgegangenes Licht nur in nächster Nahe der Linie Fo: 
des geraden PT. re 
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