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Bulletin de l’Académie Impériale 
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Platten dünnen Spiegelglases aufeinander gelegt), vor 
welcher das Polariscop-Fernrohr f so aufgestellt ist, 
dass seine optische Axe unter dem Complement des 
Polarisationswinkel des Glases in der Eiïinfallsebene 
der Glassäule gegen deren spiegelnde Flächen geneigt 
ist. In diesem Fernrobr künnen also Lichtstrahlen sich 
vereinigen, welche einerseits in der Verlängerung 
seiner optischen Axe durch die Glassäule hindurch- 
gegangen sind und anderseits, von der Seite kommend, 
an ihren dem Polariscop zugewandten Flächen reflec- 
tirt worden sind. Auf dem Wege dieser beiderlei 
Lichtstrahlen, welche von den gleichfürmig leuchten- 
den Flächen a und a, ausgehen môügen, sind die Pola- 
risatoren p und p, so angebracht, dass sie gewisser- 
maassen um diese Lichtstrahlen als Axen betrachtet 
… drehbar sind, also die Polärisationsebenen der aus ihnen 
nach der Glassäule hin austretenden vollständig pola- 
j risirten Strahlen beliebig zu variirende Winkel mit 
Hs. der Einfallsebene der Glassäule einschliessen kônnen. 
se Diese, an getheilten Kreisen abzulesende Winkel 
sollen für die Polarisatoren p und p, respective $ und 
8, sein. 
_ Der Allgemeïnheïit halber nehme ich an, es sei so- 
_ wohl das von a als von a, ausgestrahlte Licht theil- 
weise polarisirt und zwar resp. in den Azimuten « 
und a, zur Einfallsebene der Glassänle, auf welche 
wir alle Orientirungen als eine feste Ebene beziehen. 
* Die Intensität des natürlichen Antheïls des von a ein- 
fallenden Lichts sei Z und diejenige des polarisirten 
Theiïls P und die entsprechenden Grüssen für das von 
a, kommende Licht sollen durch Z und P, *) darge- 
_stellt werden. 
risatoren werden die Intensitäten der von a und a, 
stammenden Lichtstrahlen resp. sein: 
k|%31-+P cos{(a—8) | und 4,[%,1,+P,cos'(a—8,) | 
wo wir mit k und #, die Coefficienten bezeichnet haben, 
_ welche die Schwächung des Lichts beim Durchgang 
_ durch die Polarisatoren p und p, in Folge Reflexion 
an deren Grenzflächen und Absorption im Iunern 
de a 
5) Um hier, wo ich nicht die voilständige Herleitung der For- 
meln gebe, Missverständnissé zu vermeiden, habe ich die Intensitäts- 
“ grôssen nicht wie früher durch die Quadrate der betreffenden Buch- 
_ stabe née Ploss durch lineare Grossen eric Hit, : 
Nach dem Durchgang durch die betreffenden Pola- | 
Diese im Azimut $ resp. 8, zur Einfallsebene voll- 
ständig polarisirten Strahlen fallen nun auf die Glas- 
säule und geben nach ihrem Durchgang resp. nach 
ihrer Reflexion an derselben folgende zum Polariscop- 
Fernrohr gelangende Intensitätscomponenten parallel 
(|) und senkrecht (_L) zur Einfallsebene: 
zur Einfallsebene {| 
k [y I + Pcos (a — 8) cos? 5 + 
+ k (y, TI, + P, cos”(a, — 8.) cos*B,°%, 
zur Einfallsebene L 
k LY, + P cos®(a —$) | sin? -# + | 
+ k, Er I + P, cos*(a, — 8) sin°8, -Y, 
wo s, t, x und y gleich näher zu definirende constante 
Gioison darstellen. 
Damit nun die Interferenzfarben im A ee 
verschwinden, müssen nach bekannten Principien °) 
diese beiderlei Lichtquantitäten einander gleich sein 
und man erhält daher folgende Gleichung zur Ermitt- 
lung des Verhältnisses Z+ P zu Z + P;: 
k Paz + Pcos’(a — B)| (ésin?8—s cos?) — 
= k [1,1 + P, costa — $,) }rcos'f,—y-sint8,). 
Nach Stokes”) haben die Constanten £ und y fol- 
gende Bedeutung: Es ist: 
t = ah, (2) 
wo «a den Durchsichtigkeitscoefficienten des Glases, 
A den Weg der Lichtstrahlen im Inneren der Glas- 
platten repräsentirt, d. h. also — nd: cosec p ist, 
wenn # die Anzahl, d die gleiche Dicke der einzelnen 
Glasplatten, » ihr Brechungsverhältniss und somit 
nach der Relation tang p —m die Grôsse p den Pola- 
risationswinkel derselben darstellt. x und s sind eben- 
falls bloss von n, », d und a, aber in complicirterer 
y= 0, 
| Weiïse abhängige Grüssen, Für den Fall vollkommen 
6) Siehe deren präcisere Definition in meiner Abhandlung: «Pho- 
arte ri rsuchungen» Pogg. Annalen, Bd. CXVIII, #10 
und folg. 
7) Piles, ab 4. Ser. T. XXIV, p. 480. 1862. 
