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Bulletin de l’Académie Impériale 
sators mit dem Hauptschnitt der Quarzplatte macht, 
so besitzen die aus der letztern nach der Glassäule 
hin austretenden, parallel und senkrecht zum Haupt- 
schnitt resp. zur Einfallsebene polarisirten Strahlen 
die Intensitäten: 
| Z cos *y, L Z sin ?+. 
Die Mischung dieser verhält sich aber wie theil- 
weise polarisirtes Licht, bei welchem die Intensität 
des nach der Einfallsebene vollständig polarisirten An- 
theils gegeben ist durch: 
P = L (cos y — sin y) 
und die Intensität des natürlichen Antheils repräsen- 
tirt wird durch : 
T= 2 L'an". 
Aus diesen beiden Gleichungen folgt : 
2 P — I (cotg y — 1). (41) 
Combinirt man diese Gleichung mit Ÿ (9), die für die 
gleichzeitige Einstellung an der Glassäule auf den Win- 
kel o gilt, so ergiebt also diese Beobachtung für die 
gesuchte Grôsse : 
fo) = cotg *Y — à 
oder : 
æ Cote Y: 
sp 
In gleicher Weiïse, wie dies durch Gleichung (9) defi- 
pirt ist, bestimmt man auch das Verhältniss 2 P,:1,, 
nachdem man das in das Polarimeter verwandelte In- 
strument durch Drehung mit der optischen Axe des 
… Polariscop-Fernrohrs auf die von a, kommenden Licht- 
strahlen eingestellt hat, womit dann die allgemeine 
Aufgabe vollständig gelüst ist. 
Wenn aber das Instrument nicht um die Polari- 
scopaxe, wie vorausgesetzt, drehbar ist, so dass also 
die Einfallsebene der Polarisationsebene des einfallen- 
den SE nicht par zu machen ist, so kann bei 
icht htzur Axe Césehnitieuen 
Krystallplatte im Polariscop, doch im Allgemeinen 
durch Drehung der Glassäule ein Verschwinden der 
Interferenzfarben erzielt werden und man hat alsdann, 
falls der Hauptschnitt. jener Krystallplatte unter 45° 
zur Einfallsebene orientirt ist, z. B. bei Untersuchung 
des von & kommenden Lichts die Gleichung: 
Lee 
2P=E ms 
| MAN? 
_® sgin?a — cos? 
sp 
g einer 
: : t : 
wo die Grüsse -? wieder entweder nach (10) durch 
Rechnung oder nach (12) empirisch zu ermitteln ist 
und es bleibt dann nur noch mit dem Polariscop das 
Azimut æ& der Polarisationsebene des einfallenden 
Lichts zu bestimmen °). 
Haben wir es nur mit natürlichem Lichte zu 
thun, so verwandelt sich die Gleichung (6) in die sehr 
einfache : 
1= 1 CCE (6) 
oder angenähert in: 
12 cos (6” 
Durch Differentiation folgt hieraus : 
0 — 9 sin 28, 08. (14) 
Angenommen es sei der Fehler der Enistellung beim 
Polarisator p, auf das Verschwinden der Farbfransen 
im Polariscop: 08, — 051, so ergeben sich also der 
Reiïhe nach für verschiedene Werthe von $, folgende 
entsprechende Fehler in der Bestimmung des Intensitäts- 
verhältnisses : 
200 
L I “ TJ 
B % dE à + A 
5° 1,985 0,00061 0,00030 
15 1,866 0,00174 0,00095 
25 1,643 000267  0,00163 
35 1,342 000328  0,00244 
45 1,000  0,00349 0,00349 
55 0,658 0,00328 0,00498 
65 0,357  0,00267  0,00748 
75 0,134  0,00174  0,01302 
85 0,015  0,00061  0.03989 
; (13) | 
Hieraus folgt, dass der procentische Fehler des 
Resultats bei constant vorausgesetztem Einstellungs- 
resp. Beobachtungsfehler mit wachsendem Azimut $, 
des drehbaren Polarisators sehr stark zunimmt, so dass 
er z. B. für 8, — 15° nur 0,1 Procent und für 8, — 75° 
bereits 1,3 Procent beträgt. Jedenfalls wird es gut 
sein, bei den Messungen nicht über diese Grenzwerthe 
für 8, hinauszugehen, da die entsprechenden Ânde- 
rungen der Intensitätsverhältnisse jenseits derselben 
entweder zu rasch oder zu langsam erfolgen, um das 
Verschwinden der Farbfransen mit genügender Sicher- 
heit verfolgen zu künnen. Ob überhaupt der pi 
8) Siehe das Nähere in meiner Abhandlung: «Über ein neues 
Photometer und Polarimeter» Pogg. Ann. Bd 99, S. 249. 1857. 
