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ëtant égale à la quantité totale de fluide vitré de la face C, 

 sera aussi représentée par p R. 



Le fluide vitré de la face E sera également composé 



de deux parties, Tune p x R qui repousse le fluide 



libre de la face C , Tautre p xp B. qui dissimule le fluide 

 de la face D. Le fluide total de la face E sera donc 

 (2 pa — i) R. 



En continuant ainsi on formera le premier tableau ci- 

 après. On y a omis l'étal: des faces D , F , H , R. . . parce 

 qu'il est le même que celui des faces C, E, G, I.... 

 quant à la quantité d'électricité. 



Les coefficients des puissances de p font partout , dalns 

 la colonne-(a) de ce tableau, une somme égale à l'unité. 

 Ainsi quand ;y =: i , c'est-à-dire, quand les carreaux 

 empilés sont infiniment minces et m infiniment grand , 

 les charges sont toutes égales. Tant que la force conden- 

 sante m sera un peu grande, les charges seront un peu 

 plus grandes que i , et elles décroîtront du sommet S à 

 la base B , avec d'autant plus de lenteur que les carreaux 

 seront d'un verre plus mince. 



Il en est de même des quantités de fluide dissimulé (A). 

 Dans le deuxième tableau les quantités (a) et {h) sont cal- 

 culées pour les cas de m = 200 et jn = 3oo. 



Quand p = 1 et m = - les quantités de fluide libre (c) 



o 



TJS — I 



sont nulles, à cause du facteur commun qui de- 



P 

 vient zéro ; mais les rapports de chacune de ces quan- 

 tités à la suivante ne sont pas nuls : ils croissent de la 

 base au sommet de la pile , comme les nombres 1,2, 

 3, 4- • ■ • "7 ^irisi qu'on l'obseiTe dans la pile voltaïque. 

 Cclteloi s'observe encoreapproximativementquand/re=2oo, 

 ainsi que le montre le deuxième tableau. 



