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 Si Ton divise chaque charge totale (a) par la quantité 

 de fluide libre (c) correspondante, on a les forces con- 

 densantes — — qui deviennent infinies quand yo = i , à 



na 



cause du facteur commun = m ; mais leurs rap- 



/?a — I 



ports décroissent de la base au sommet de la pile comme 



m m m '" ^ i . , , 



les nombres — , — , -— .... — • Cette loi s observe en- 

 I 2 3 n 



core sensiblement quand m = 200. 



Si l'on charge par cascade une pile de n carreaux égaux , 

 la charge que prendra le carreau supérieur sera un peu 

 plus grande que la n.me partie de celle qu'il prendrait 

 s'il était chargé seul au même degré de tension du fluide 

 libre. La «.me partie de la charge du carreau électrisé 

 seul représentera d'autant plus exactement celle du car- 

 reau supérieur de la pile , que le verre sera plus mince 

 et que les carreaux empilés seront moins nombreux. En 

 d'autres termes , la somme des charges de n carreaux 

 empilés sera un peu supérieure à celle que prendrait un 

 seul de ces carreaux s'il était chargé au même degré de 

 tension de fluide libre. 



En effet, la somme des n charges est une quantité de 

 la forme 



(a/?n — Z»;?"-! -t- c/^n-a ....). R = S 



La quantité de fluide libre du carreau supérieur est 

 de la forme 



\ ms — X na — I 



a'p^-x — èy-3. . . . . J Rx '^ _ * /- 



p p 



Or , quand p= 1 , S = n et A = A/?=7i, donc 



S S /?2 pi 



pa — I k p p^ — I 



=:,m. 



