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se justifieraient les idées exprimées d’abord par M. We- 
ber (1), et tout récemment par M. Walthère Spring (2), 
d'après lesquelles « les variations de la chaleur spécifique 
suivent les variations de volume des corps par la chaleur. » 
De plus, la valeur de K se composerait de deux parties, 
Pune k qui dépendrait à la fois de la température, du vo- 
lume et de la pression, l’autre, qui serait fonction de ż, S 
et T; or, on conçoit qu’un corps puisse avoir des surfaces 
très-différentes pour un même volume initial; il résulte 
de là que, pour les grandes valeurs de S, les variations 
de k seront très-faibles en comparaison de celles du second 
terme qui dépend de S et T. Nous verrons plus loin une 
conséquence bien curieuse de cette déduction. 
Je vais appliquer maintenant l'équation [5] à l'examen 
de différentes questions de physique générale, sur les- 
quelles ma théorie paraît jeter une vive lumière. 
I. Supposons, en premier lieu , que les variations de S 
soient très-faibles et puissent être négligées pendant les 
variations de la température t; alors la formule [3] devient: 
dT 
K =k— MS. . . . . . [4] 
À la vérité, nous ne connaissons pas, jusqu’à présent, 
la forme exacte de la fonction qui exprime T au moyen 
de t pour un liquide quelconque; mais du moins, on peut, 
Pour un liquide donné, chercher les valeurs des coefficients 
(1) Ueber die specifische es Vs Körper, insbesondere der 
Metalle. (Ann. pe Poco. » LXX, 
(2) Sur la dilatation, la Ale aai des alliages f per ba 
Borter. pe L’Acan. roy. pe Berc., t XXXIX, p. 548.) 
