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valeurs assez grandes de S , être regardée comme notable- 
ment supérieure à celle de k; dans ces conditions, le signe 
du calorique spécifique observé K sengit précisément le 
même que celui du terme contenant S et “y: ais au maxi- 
mum de densité, chacun des deux termes du second mem- 
bre s’annule; en effet, puisque le volume passe au mini- 
mum, la quantité + k”dt” de chaleur à fournir pour faire 
passer le corps du point qui précède ou qui suit immédia- 
ment le volume au minimum lui-même doit être nulle. 
Quant au terme qui est fonction de S, d’une part la sur- 
face S passe par un minimum au point que nous considé- 
rons; d'autre part, l'énergie potentielle T” passe par un 
maximum, abstraction faite de son signe, car les molé- 
cules de l’alliage plongé dans l'huile sont alors plus rappro- 
chées qu’en deçà ou au delà du maximum de densité; il 
suit de là que D = 0, et que par conséquent d (s” Gr z) 
est pareillement nul. Il résulte de ce raisonnement que la 
quantité d (s Sr) doit changer de signe en passant par le 
maximum, et que si, par exemple, le signe de cette quan- 
tité est positif immédiatement avant le mayimum de den- 
sité, elle deviendra négative après qu’on aura dépassé ce 
dernier. Nous aurons donc, en supprimant les termes en %' 
et k” comme trop petits pour changer le signe du second 
membre, et en représentant par a et 5 les valeurs absolues 
de K’ et de K” 
dT’ 
— K df’ = Ald (s ze) = — ot 
+ PTE adt 
ds K” dt = 0 
re ko dE en Se At" (s” 25 
)= ne Ear; 
Kag, K” = 0, Ka = — 6, 
