132 



og deraf følger Vandets Varmeledningsevne: 



k = 0,0000394, 

 som her, hvor Længde-Eenheden er 1 Fod, er udtrykt i Cubikfod Vand opvarmet 1° C. 



Den Varmemængde, som ved en TemperaturdilTerents af \° C. pr. Minut og pr. 

 n Fod Overflade strommer igjennem et Vandlag af 1 Fods Tykkelse, kan altsaa udtrykkes 

 i Pund Vand opvarmet 1° ved: 



k = 0,0000394 X 62 X 60 = 0,1465 Varme-Eenheder. 

 Til Sammenligning skal jeg tilføie de af Angström angivne Værdier for Varmeled- 

 ningsevnen af Kobber, Jern og Sand, hvilke Værdier jeg ved at multiplicere med 0,0629 

 har reduceret li! samme Eenhed som ovenfor, og hvorved jeg finder: 



for Kobber k = 3,435 Varme-Eenheder 

 for Jern k = 0,6U — 



og for Sand k = 0,oi29 — 



I del Foregaaende have vi betragtet Varmeforholdene i en C-ylinder, som er udsat 

 for Afkjnling af det omgivende .Medium og navnlig af Luft. I det Følgende ville vi under- 

 søge Varmcfurholilene i en Kugle, som paa lignende Maadc er omgivet af et Medium af en 

 lavere Varmegrad. Kuglens Centrimi va^re Coordinalernes Begyndelsespunkt og Ligningen 

 for en vilkaarlig Kugleoverflade, der er concenlrisk med den givne, være: 



x^ + y- + e°- = r"- (61) 



Antages denne Kugleflade al være homogen saml al Afkjolingen er ligestor i alle Punkter 

 af dens Overflade, saa vil Temperaturen n af del vilkaarligc Punkt, hvis Coordinater ere x, 

 y og z, kun afhænge af r og Tiden t. Men Poisson har viist, al i delte Tilfælde kan 

 Formlen (A) fremstilles : 



du M^ 



^Kt) 



dt r» ■ dr ) (62) 



QIO 



Det fuldstændige Integral af denne Diiïerentialligning kunne vi ligesom tidligere lænke os 

 fremstillel ved følgende Række: 



u = Ji.T+R^T, +Ii,T, (63) 



hvor B, Ii^, Ä, . . . alene ere Funclioner af r 



og r, T, , r, . . . alene ere Funclioner af t. 



Af (63) nnde vi nu: ^ = BT- + li^T/ + £^T^' + . . . 



"{-t) 



iP \ dr) iPdir^RU 3Pdtr'-ß,', 



* r« dr ~" r" dr ~^ r'- dr ' "*" 



