Theoretisches und Praktisches zum Saitengalvanometer. 



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Figur 1 als schematische Vorstellung der bestehenden Verhältnisse 

 in jeder Hälfte des Feldes, und zwar gibt die Linie I die Feldstärke, 

 II den Seitendruck und III die Saitengestalt an. Setzen wir die 

 Feldstärke im Gebiet der Durchbohrung mit dem Durchmesser 

 2 ?i =^ iTi, während über eine Höhe von I2 die Feldstärke H^ herrscht, 

 und schliesslich darüber hinaus ein Teil der Saite von der Länge Z3 

 sich in einem Felde = befindet , so erhalten wir für die Form 

 der Saite: 



im Teile ?i li 



im Teile h Ji 



2 P^^i 



P 



a 



■fii?! ^ + -Hl h h + -ö ^2 ^2 



■)• 



im 



Teile h ^^ =^ {-Si {jhL + kZs + hJ^) + ^^{^li + hJ^)] 



(3) 



Die Striche unter den Buchstaben bedeuten, dass es sich dabei um 

 konstante, nicht veränderliche Grössen handelt. Es lässt sich leicht 

 zeigen, dass die Ausdrücke eine Saitenform ergeben, welche an den 

 Übergangsstellen zwischen li und I2 und zwischen J2 und Zg keine 

 Richtungsänderung zeigt. 



Obgleich eine bessere Annäherung ohne irgendwelche Schwierig- 

 keit gegeben werden kann , wobei dann ein allmählicher Übergang 

 von der Feldstärke Hi zu E2 und von -S2 zu anzunehmen wäre, 

 so lohnt es sich nicht, diese Komplikation einzuführen. Wir können 

 mit obigen Formeln schon praktisch verwertbare Resultate erreichen. 

 Es lässt sich z. B. hiermit schon zeigen, dass eine geringe Ver- 

 ringerung der Feldhöhe bei gleichbleibender Saitenlänge keinen er- 

 heblichen Einfluss auf die Ablenkung der Saite ausübt. Setzen wir 

 den Fall, dass ?i = 7 mm, jSi = 4000 Gauss, I2 + h=^ 50 mm, 

 Hz = 20 000 Gauss beträgt, und lassen wir jetzt I2 von 50 mm um 

 je 5 mm abnehmen, während l^ von mm um je 5 mm zunimmt, 

 so finden wir: 



Tabelle L 



k 



h 



h 



Sx 



H, 



h X Konst. 



7 



50 . 







4000 



20000 



26-47 



7 



45 



5 



4000 



20000 



26-22 



7 



40 



10 



4000 



20000 



25-47 



7 



35 



15 



4000 



20000 



24 . 22 



7 



30 



20 



4000 



20000 



22-47 



