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Th. Schwartz e: 



Gegenwirkung im Gleichgewicht befindlichen konzentrischen Kraft- 

 feldern zusammengesetzt zu denken; sie wird geometrisch durch 

 zwei konzentrische, mit dem Radiusverhältnis 1:V2 beschriebene 

 Kreise dargestellt, wie Fig. 2 zeigt. Die Kreisflächen stehen daher 

 im Verhältnis 1:2; von dem äusseren Kraftfelde wird die Hälfte 

 überdeckt und somit die Kapazität des inneren Kraftfeldes von dem 

 äusseren Kraftfelde ausgeglichen, so dass zur Ausgleichung der Rück- 

 wirkung des inneren Kraftfeldes ein dieser Rückwirkung quantitativ 

 gleichwertiges ringförmiges äusseres Kraftfeld vorhanden ist, welches 

 ;\'on dem universellen unendlichen Kraftfelde umgrenzt zu denken 

 ist. Demnach ist anzunehmen, dass durch einen entsprechenden Teil 

 des universellen Kraftfeldes das durch die zweiteilige Zentralkraft 



gebildete System in seinem Be- 

 stände erhalten wird. In bezug dar- 

 aufist also eigentlich ein dreiteiliges, 

 aus drei gleichwertigen Kraftfeldern 

 gebildetes zentrales System voraus- 

 gesetzt. 



Wir nehmen nun an, dass in 

 das zweiteilige, die eigentliche 

 Zentralkraft bildende System eine 

 relativ als Punkt zu betrachtende 

 substantielle Masse eintritt, die mit 

 einer gewissen Geschwindigkeit den 

 Umfang des inneren Kraftfeldes bei a 

 tangiert und zufolge ihres Beharrungsvermögens ihre Bewegung weiter 

 zu verfolgen strebt. Wenn in dem ringförmigen, das innere Kraftfeld 

 umgebenden Kraftfelde kein Widerstand vorhanden wäre, so würde der 

 bewegte Massenpunkt mit seiner ursprünglichen Geschwindigkeit bei h 

 gegen das statische, relativ als stahlhart zu denkende universelle Kraft- 

 feld stossen und, infolge der Elastizität, rechtwinklig zu seiner ursprüng- 

 lichen Bewegungsrichtung, ohne Geschwindigkeitsverlust reflektiert 

 werden. Wenn dieser Vorgang sich in gleicher Weise fortsetzt, so 

 bewegt sich der träge Massenpunkt längs des Umfanges eines das 

 innere kreisförmige Kraftfeld tangierenden Quadrats. Da aber dem 

 das innere Kraftfeld gleich einer Atmosphära umgebenden ring- 

 förmig dargestellten Kraftfelde ein elastischer Widerstand beizu- 

 legen ist, so wird der träge Massenpunkt aus seiner tangentialen 

 geraden Bewegungsrichtung derartig abgelenkt, dass er sich in einer 



Fig. 2. 



