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lassen des Röhrenendes wird nämlich die theoretische Länge der 

 Röhre vergrössert. Helmholtz^) hat für offene Röhren nach- 

 gewiesen, dass „die offenen Enden einer schwingenden Luftsäule 

 nicht die Grenzen sind, von denen aus die Lage der Knoten und 

 Bäuche eigentlich berechnet werden muss, sondern diese Grenzen 

 um ein Stück über die Enden hinaus liegen". 



Öffnet man also das vorher verschlossene Ende der Versuchs- 

 röhre, so wird die theoretische Länge vergrössert. 



Fig. 1. Staubfiguren in einer offenen Röhre. G = Grenze der Wellen- 

 bewegung nach Helmholt z. 



Dazu kommt dann, wie aus vorstehender Figur 1 ersichtlich, 

 am Ende ein Bauchteil statt des Knotens zu liegen. 



Allerdings ist für offene Röhren ein stärkerer Ton erforderlich, 

 weil der Rückprall der Wellen nicht so vollkommen ist wie beim 

 geschlossenen Ende. 



3. Beschaffenheit der Röhrenwand. 



Da es sich für uns nur um Glasröhren handelt und schon von 

 Kundt nachgewiesen wurde, dass die Dicke der Wandung keinen 

 Einfluss hat, so ist nur die Beschaffenheit der Innenwand zu be- 

 rücksichtigen. 



Bei Röhren von 25 mm an aufwärts hat Kundt keinen Einfluss 

 nachweisen können; bei engeren dagegen hat ein Rauhmachen der 

 Wand eine deutliche Verzögerung der Schallgeschwindigkeit, bis zu 

 20 — 25 m , zur Folge. Kundt erklärt diesen Einfluss aus einer 

 grösseren Reibung und einem Wärmeaustausch, wodurch die Kon- 

 stante y der Kirchhoff-Hel m holt z' sehen Formel grösser wird. 



Ein anderer Einfluss bei den weiten Röhren, so wie ich sie 

 für meine Versuche brauchte, besteht in dem schwereren Zustande- 

 kommen der Figuren, wenn die Innenwand zum grössten Teil von 

 Pulver bedeckt ist. Ich kam dazu , denselben Staub nur zwei-, 

 höchstens dreimal zu benutzen, dann die Röhre erst mit einem 

 Wattepfropfen gut auszuwischen und mit einem neuen Lykopodium- 

 streifen zu versehen. 



1) Nach Melde, Akustik. 1883. 



