Ein Beitrag- zur Mechanik der Gase. ^^ 



woraus sich folgende zwei Formen des G. L. M. Gesetzes ergeben 



pv p 



und 



=.m(x — 1) (42) 



(43) 



pv p '^k 



~¥ ~ 't^ ~ ~Y 

 wovon die Letztere neu ist. 



Das G. L. M. Gesetz ist in der Form (43) eigentlich nichts 

 anderes, als der mathematische Ausdruck des Satzes über die äussere 

 Arbeit; denn multiplicirt man obige Gleichung mit q, so folgt 



p.^-U. (44) 



Es ist aber qv = F offenbar das Äquivalentvolumen. 

 Dieses Äquivalentvolumen verrichtet bei Erwärmung um einen 

 Grad unter dem Druck p gemäss (22) die Arbeit 



wobei nach dem Gay-Lussac'schen Gesetze (10) 



V _ T + 1 



~F "" ¥~' 



also 



r-F=-^ ist. 



folglich ist die äussere Arbeit 





mithin wegen (44) 



,A = 2k (45) 



unser mehrerwähnter Satz. 



Um also das G. L. M. Gesetz in der Form (43) zu deduciren, 

 wird die mathematische Physik nur nöthig haben, den Satz über die 

 äussere Arbeit, welcher seiner hier erfolgten Herleitung nach nur 

 ein empiri s eher ist, wissenschaftlich zu begründen, durch Ab- 

 leitung desselben aus einer Urhypothese. Möge es ihr bald gelingen 

 diese Aufgabe in eleganter Weise zu lösen. 



Wir sehen, dass das mechanische Äquivalent der Wärme schon 

 in dem Gay -Lussac-Mariotte'schen Gesetze eine Rolle spielt, und 

 dasselbe von jeder sonstigen Erfahrungszahl befreit , denn der 



