Ein Beitrag- zur Mechanik der Gase. ß9 



P-P ■ ^- (82) 



Man hat hiezu an Wärme benöthigt 



w ^ ^(ti —t) W. E., 

 mithin im Ganzen verbraucht: 



TF+ w = a + nt+(E(t,—t) = a + (^ti + (n — 6) t (83) 



und hat mit dieser Wärmemenge überhitzten Dampf erzielt, vom 



T 

 Volumen Vi der Spannung P = p . — und der Temperatur ti. 



Ein anderes Mal bilde man aus 1 Kil. Wasser von 0^ unter 

 constantem Druck p gesättigten Dampf von der Spannung pi, dem 

 Volumen v, und der Temperatur ti. Hiezu benöthiget man 



W, = a + nt, W. E. (84) 



Nun stelle man ein Vacuum her vom Volumen v — Vi und lasse 

 sodann den Dampf vom Volumen Vi sich in den ganzen Raum v aus- 

 breiten. Hierbei verrichtet derselbe keine Arbeit, behält demgemäss 

 (Nr. 5) seine Temperatur ti unverändert bei, seine Spannung ver- 

 mindert sich jedoch von p^ auf: 



p'=pr-^ 



und der Dampf ist nicht mehr im Zustande seiner grössten Dichte, 

 mithin ein überhitzter Dampf geworden. 



Es ist aber allgemein für jeden Dampf, ob gesättigt oder 

 überhitzt : 



also auch 



mithin 



^ = Const., 

 T 



n, Pi ^1 ^1 

 P = = p 



Verglichen mit (82) folgt P ' = P, also hat man bei diesem 

 zweiten Process die Wärmemenge Wi angewendet , und abermals 

 überhitzten Dampf vom Volumen Vi der Spannung P, und der Tem- 

 peratur ti erhalten, genau so wie im ersten Falle. 



