Ein Reiliflg- zur .Vleohanik der Gase. 7o 



begrenzt die x4nvvendung derselben für den Wasserdampf. Setzen 

 wir beispielsweise den anfänglicben Zustand 



p = 10334 Kil. (1 Atm.) 



T = 372-85 (100° C.) 

 und nach (58) 



i; = 1-6991, 



so erhalten wir nach (98) und (93) 



p^^pfj^y^^ (102) 



y. = T \ß^) «•*' (103) 



Mittelst der Formeln (102) und (103) lässt sich die bei der 

 Compression vom specifischen Volumen 1*6991 (bei 100«) auf das 

 specifische Volumen Vi entstehende Spannung und Temperatur des 

 Dampfes berechnen, der sich als überhitzt herausstellt, weil in 

 numerischen Beispielen T^ immer viel grösser ausfällt, als es bei 

 gesättigtem Dampf der Spannung p^ zukömmt. 



Durch das Comprimiren wird der Dampf also nicht con- 

 densirt, sondern überhitzt und es ist ganz unmöglich durch das 

 Zusammendrücken allein ohne Wärmeentziehung den Dampf zu 

 condensiren, wie Dr. Zernikow zu glauben scheint (Seite 79). 

 Anders ist es bei der Expansion. Rechnet man hier nach den 

 Formeln (102) und (103), so ergibt sich T^ viel kleiner, als es bei 

 gesättigtem Dampfe der Spannung p^ zukömmt. 



Die Sättigungstemperatur ist aber schon die Minimaltemperatur, 

 die der Dampf bei einer Spannung p^ besitzen kann, also ist die 

 berechnete Temperatur nicht möglich, es tritt eine theilweise Con- 

 densation ein, und die hierbei frei werdende Wärmemenge wird 

 verwendet, um die berechnete Temperatur und Spannung zu erhöhen 

 auf Werthe wie sie, wegen der Gegenwart des entstandenen Con- 

 densationswassers, dem gesättigten Dampfe zukommen. 



Während also gesättigter Dampf in'sVacuum expandirt 

 nach Nr. 5 und 12 überhitzten Dampf von gleicher Temperatur 

 liefert, so liefert gesättigter Dampf unter Arbeitsent Wickelung 

 expandirt nicht überhitzten, sondern gesättigten und feu chten 

 Dampf und die condensirte Menge wächst mit zunehmender Expan- 

 sion nach einem noch unbekannten Gesetze. 



