Ein Beitrag zur Mechanik der Gase. 77 



oder kurz 



^=47-1-. (104) 



Denken wir uns das specifische Volumen v constant, und er- 

 hitzen wir den Dampf um 1<>, wozu wir , weil das zu v gehörige 

 Gewicht 1 Kilogr. beträgt, 



g = 0-271 W. E. 

 benöthigen. 



Die entstehende Spannung wird sein: 



T + 1 

 p' _ 47-1 iJLl, 



V 



der Spannungsuntersehied : 



47- 1 

 p' — p = Kilogr. (105) 



471 

 Mit 0*271 W. E. erzeugen wir also eine Spannung von — Kilogr., 



V 



mithin mit Einer Wärmeeinheit 

 47-1 174 



0-271 V V 



Kilogr 



Die erzeugte Spannung steht also in keinem constant en 

 Verhältnisse mit der angewandten Wärme, sondern ist dem Vo- 

 lumen verkehrt proportional. 



. Dieses negative Resultat ist von vorn herein zu gewärtigen ge- 

 wesen, denn Wärme ist äquivalent mit Arbeit, diese ist Product von 

 Druck in Weg, kann also nicht äquivalent sein mit Spannung, welche 

 nur einfacher Druck ist. 



Indessen lässt sich die Gleichung (105), welche die Spannungs- 

 änderung des Wasserdampfes bei 1** TemperaturdifFerenz angibt, 

 recht gut verwenden, um die in frühern Nummern dargelegten theil- 

 weise neuen Anschauungen zu bekräftigen und mit ihnen vertrauter 

 zu machen. 



Nehmen wir ein Kil. gesättigten Dampf von der Spannung j[?i, 

 der Temperatur t und dem Volumen v, expandiren wir es ohne 

 Arbeitsverrichtung (nämlich in's Vacuum) auf das Volumen Vi , so 

 erhalten wir, nach dem bereits oft angeführten, aber leider 

 mit dem Wasserdampf noch nicht ausgeführten Experimente, 

 überhitzten Dampf von der ursprünglichen Temperatur t, aber von 



