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Er wendet sie auf die Theorie der Gebläse an, bei denen nnan 

 es nicht mit der Expansions-, sondern mit der blos im Zeichen ver- 

 schiedener Compressionsarbeit 



^=-Ä[(tr-^] 



zu thun hat, welche jedoch nicht mit der Gebläsearbeit zusammen- 

 fällt, sondern nur — mal so gross ist als diese. Die Ausführung dieses 



Gegenstandes gehört in das Gebiet des Maschinenbaues; hier handelt 

 es sich um die andere Frage : 



Wie hat man die Expansionswirkung eines Gases 

 zu berechnen, welches sich bei seiner Expansion 

 selbstthätig theilweise condensirt wie der Wasser- 

 dampf, bei dem also die P o i s s o n'schen Formeln nicht anwend- 

 bar sind, um die Temperatur und Spannung nach der Expansion zu 

 berechnen? 



Es liegt ganz nahe, auf die Vermuthung zu kommen, dass diese 

 Formeln trotzdem brauchbar sind, wenn es sich nur darum handelt, 

 die Expansionswirkung zu berechnen. Es bedarf hiezu nur 

 des folgenden Schlusses: 



Würde der Dampf sich bei der Expansion vom Volumen v auf 

 das Volumen Vi nicht condensiren, so würde er eine Temperatur 

 annehmen, die sich nach (93) bestimmen Hesse: 



(,12) ^-^(i)^"' 



und er würde hierbei eine Arbeit verrichten, welche per Kil. 

 (113) TF= ^g (r~ r,) Kilometer 



betrüge. 



Die schliessliche Spannung wäre nach (98) 



(lu) p-K^r 



und X hätte nach (68) so wie für Luft den Werth 1-41. 



Die Temperatur t^ ist aber nicht nur kleiner, als die dem 

 specifischen Volumen v^ erfahrungsgemäss zukommende Sättigungs- 

 temperatur, sondern selbst noch kleiner als die der Spannung pi 

 zukommende Sättigungstemperatur; p^ ist im Vergleich zu t^ zu 

 gross, es tritt daher ein freiwilliger innerer Umtausch von Arbeit 



