Ein Beitrag zur Mechanik der Güse. 3| 



in Wärme ein, in der Weise, dass einige Molecule zu Wasser zusam- 

 mentreten und die hiebei entwickelte Moleculararbeit zur Vermehrung 

 der lebendigen Kraft der Wärme verwendet wird. Für die Arbeits- 

 abgabe nach aussen ist dieser innere Vorgang ohne allen 

 Einfluss, und dieExpansionsarbeitwird ebenso durch 

 (113) ausgedrückt wie bei einem permanenten Gas. 



Diese naturgemässe Vermuthung findet eben ihre Bestätigung 

 in der Anwendung der daraus gezogenen Folgerungen auf die Theorie 

 der Dampfmaschinen, indem man Resultate erhält, welche die Beob- 

 achtungen überraschend gut erklären. Wir setzen daher die Expan- 

 sionswirkung von 1 Kil. Dampf zufolge (30), (67) und (113) 

 W= 423-83 . 0-271 (^ — ^i) 



TF= 114-9(^-^0- (llS) 



Hierin bedeutet t die Temperatur des gesättigten oder über- 

 hitzten Dampfes, den man expandiren lässt, ^, die mittelst (112) 

 berechnete ideale Endtemperatur. 

 Man hat also auch 



W= 114-9 (T—T,) = 114-9 ^[l — (—)''" n 



TT = 114-9 (273 + [l - (-'-) ' ~ *] • (116) 



In dieser Gleichung ist Vi nicht das specifische Volumen des 

 wirklich nach der Expansion vorhandenen Dampfes, sondern einfach 

 das nach der Expansion dargebotene Volumen; jenes würde man 

 berechnen können, wenn man das Gewicht o? des durch die theil- 

 weise Condensation entstandenen Wassers kennen würde; es wäre 

 dann das wahre specifische Volumen des schliesslich vorhandenen 



gesättigten Dampfes sehr nahe = — - — ; dasselbe interessirt uns 



aber gar nicht wesentlich. 



Wird nicht nur 1 Kil. zur Expansion gebracht, sondern ein 

 Dampfgewicht G angewandt, so ist das anfängliche wirkliche Volumen 



V= Gv, 

 das schliesslich dargebotene Volumen 



V, = Gv,. 



mithin 



V V 



Sitzb. d. mathem.-natuiw. CK XXXIX. Bd. Nr. 1. 6 



