82 Schmidt. 



Nennen wir das Verhältniss des schliesslich dargebotenen 

 Volumens Vi zu dem vor der Expansion stattfindenden Volumen F 

 den wahren Expansionsgrad, und bezeichnen wir es mit £, 



(117) A==,, 



so erhalten wir aus (116) die Expansionswirkung per 1 Kil. Dampf: 



(118) TF= 114-9 (273 + ^ [l - (7)^^^] • 



Diese Gleichung, welche die Wirkung angibt, welche 1 Kil. 

 Dampf entwickelt, das im anfänglichen Zustande die Temperatur t 

 hatte und sich auf das e fache Volumen ausdehnt, bildet die Grund- 

 lage meiner Dampfmaschinentheorie, deren Ausführung sich gar kein 

 erhebliches Hinderniss entgegenstellte, und die demnächst eine 

 geeignete Veröffentlichung finden soll. 



17. Die wahre £ndtemperatnr. 



Erwägt man, welches gewaltige Missverständniss der Z e r n i k w- 

 schen Theorie zu Grunde liegt (vergl. §. 12) und welche sonstige 

 Unrichtigkeiten sich mit demselben combiniren als : 

 Ä: = 361 statt 424 

 S=l-6o8 „ 0-271, 

 vergl. (88), so muss es im hohen Grade auffallend erscheinen, dass 

 es Zernikow gelang, trotz dieser Mängel Resultate zu erzielen, 

 die sich ganz gut sehen lassen dürfen, so zwar, dass es vollkommen 

 erklärlich ist, dass er nicht selbst auf seinen Inthum aufmerksam 

 wurde. Es schien mir wichtig, hiefür eine Erklärung zu finden, denn 

 jeder aufgedeckte Irrthum verbreitet neues Licht. In der That schei- 

 nen wir diesem Zerniko w'schen Irrthume ein sehr interessantes 

 Licht verdanken zu sollen, wesshalb ich bitte, diesen Vergleich meiner 

 Grundformel mit der Zernikow's nicht unbeachtet zu lassen. 



Meine Formel, in der Form, in der die Temperaturen erschei- 

 nen, ist die (113) 



W= k^(T— Ti), 

 wo rdie absolute Anfangs- und T^ die ideale nach der Poisson- 

 schen Formel berechnete absolute Endtemperatur ist. 



Zernikow's Formel hingegen ist 



(119) W^h(i +n){T- T% 



