Ein Beitrag' zur Mechaniii der Gase. 83"' 



WO Z" die wirkliche Endtemperatur, und n der Coefficient von t 

 in der Regnault'schen Formel ist. (Siehe Zernikow's Broschüre, 

 Seite 101, Zeile 13.) 



Er setzt k = 361 Kilometer und n = 0*305 und findet dess- 

 halb 



W = 471 (T — T) Kilometer oder (120) 



1502 (T — T) Fusspfund preussisch. 

 Wir wissen, dass die richtigeren Werthe sind : 

 k^ 423-83 

 ?i = g== 0-271 

 und fänden daher im Geiste Zernikow's 



TT = Ä: (1 + S) (T— T) = 538-7 (T— T). (121) 



Der Unterschied zwischen diesem Coefficienten und dem der 

 Zernikow'schen Formel (120) ist nicht so erheblich, dass dess- 

 halb die Formel (120) für die Anwendung unbrauchbar würde. 



Ich habe daher nicht ermangelt zu untersuchen, ob die (121) 

 richtig sein kann. 



Soll (121) und dessgleichen unsere Formel (113) zu gleicher 

 Zeit Wahrheit sprechen, so muss sein: 



6 (T— Ti) = (1 + (5) (T— r) 

 woraus folgt: 



Prüft man diese Formel numerisch, so zeigt sich, dass sie T' 

 zu gross angibt. Wird z. B. wie bei den Cornwaller Wasserhaltungs- 

 maschinen Dampf von 2 Atmosphären Spannung, also von 120*6 -|- 

 -|- 272 - 9 = 393 • 5 absoluter Temperatur auf das zehnfache Volumen 

 expandirt, so findet man nach (112) 



r. = rf^r-' = r(oi)''** = is3i 



und nach (122) 



r = 342-2, alsof = 69-3. 

 Den Temperaturen von 120-6 und 69°3 entsprechen aber nach 

 den Tabellen für gesättigten Wasserdampf specifische Gewichte von 

 a = 1-117, a' = 0-19, also wäre 



— < 10. (123) 



