gQ Schmidt. 



Diese vortreffliche Abhandlung hat sich mit vollstem Rechte so grosser 

 Theilnahme zu erfreuen, dass eine strengere Darlegung der dabei 

 vorkommenden Rechnungen hier um so mehr am Platze sein dürfte, 

 als dieselbe mittelst des unter Nr. 7 aufgefundenen Gesetzes (38) 

 oder (63) einer nicht ganz unbeträchtlichen Erweiterung fähig ist, 

 so zwar, dass sie jetzt den Keim einer künftigen vollständigen 

 dynamischen Theorie der Wärme abzugeben hoffen darf. 



Krön ig nimmt an, dass die in einem Gefässe eingeschlossenen 

 Gasmolecule nicht um bestimmte Gleichgewichtslagen oscilliren, 

 sondern sich in gerader Linie mit constanter Geschwindigkeit fort- 

 bewegen, bis sie gegen andere Gasmolecule oder gegen eine der 

 Wände stossen, und dass auf diesen sich schnell wiederholenden 

 Stössen die Expansivkraft beruhe. 



Claus ius theilt diese Ansicht vollkommen, weist jedoch nach, 

 dass die in dieser fortschreitenden Bewegung der Molecule begrün- 

 dete lebendige Kraft K nicht die ganze in dem Gase vorhandene 

 lebendige Kraft der Wärme sei, sondern dass noch andere Bewegun- 

 gen bestehen müssen, denen ein anderer Theil von lebendiger Kraft 

 entspricht , und dass beide zusammengenommen erst die lebendige 

 Kraft = ^ geben, welche uns als Wärme erscheint, und die daher, 

 um nicht viele Worte zu gebrauchen, als lebendige Kraft der 

 Wärme bezeichnet werden darf. 



Clausius denkt sich nämlich jedes Molecul, auch das der ein- 

 fachen Gase, aus mehreren Atomen bestehend. Wenn wir die Vor- 

 stellung der Molecule im Sinne von Redtenbacher's Dynamiden- 

 system etwas ausmalen wollen, so könnte z. B. ein einfaches Gas- 

 molecul aus 8 in den Ecken eines Sechsflächers stehenden Einzel- 

 atomen bestehen, die man wohl als von unveränderlicher regelmässiger 

 Form, gleichsam als Miniaturkrystalle zu betrachten hätte, um für den 

 festen Aggregationszustand die häufig vorhandene Verschiedenheit 

 der Cohäsionskraft nach verschiedenen Richtungen begreifen zu 

 können. Diese Atome könnten in dem Molecul dadurch zu einer 

 Gleichgewichtslage gebracht sein, dass ihre wechselseitige Anziehung 

 mit der Abstossung der dazwischen befindlichen Äthertheilchen 

 unter einander im Gleichgewicht steht. Die Anziehung der Körper- 

 atome auf die Ätheratome würde veranlassen, dass sich um das 

 ganze Molecul eine verhältnissmässig grosse Ätheratmosphäre bildet, 

 deren Dichte mit der Entfernung abnimmt, und in einer bestimmten 



