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wir oben durch die Spirale repräsentirten, treten hier als Molecular- 

 kräfte auf, hervorgerufen durch Deformirung der Gefässwände, 

 denn indem jedes Molecul der Gefässwand eine periodische Bewegung 

 macht, in welcher es eine mittlere Lage besitzt, die nicht die 

 natürliche ist, welche ihm zukäme, wenn der Gasdruck zu beiden 

 Seiten der Wand gleich wäre, so setzen sich die auf jedes einzelne 

 Wandmolecul wirkenden Molecularkräfte der Nachbartheilchen zu 

 einer einwärts gerichteten Resultirenden zusammen, deren mittlerer 

 Werth eben die ideale constante Kraft P sein muss, die den Behar- 

 rungszustand erm(3glicht. 



Einen idealen regelmässigen Zustand der fortschreitenden Bewe- 

 gung können wir uns aber in folgender Weise construiren : 



Wir denken uns die Masse m und die constante Geschwindig- 

 keit c der fortschreitenden Bewegung eines Moleculs für jedes der- 

 selben gleich gross und denken uns je 3 solcher Molecule in 3 auf 

 einander senkrechten Bahnen 11, 22, 33 sich derart ungleichzeitig 

 bewegend, dass sie nie auf einander stossen. Die 3 Wege müssen 

 gleiche Grösse s haben, damit die nach den 3 Richtungen ausgeübte 

 Spannkraft gleich gross ist. 



Wir theilen nun das parallelepipedisch gedachte Gefäss vom 

 Querschnitte a» der Höhe h und dem Volumen V = ab m lauter 

 Würfel von der Seitenlänge s, und versetzen in jeden solchen Würfel 

 3 auf einander senkrecht schwingende, sich nicht störende Gas- 

 molecule, welche an den Mittelpunkten der 6 Würfelflächen ange- 

 langt durch die analog schwingenden Nachbarmolecule oder durch 

 die Gefässwand zurückgeworfen werden. 



Alle, gegen eine Wandfläche, z, B. gegen a gerichteten Molecule 



sollen gleichzeitig pulsiren. Die Anzahl derselben ist offenbar — , 



durch jedes derselben wird im Beharrungszustand einer constanten 

 einwärts gerichteten Kraft 



