Ein Beitrag zur Mechanik der Gase. 9 b 



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das Gleichgewicht gehalten, folglich ist der gesammte Druck auf die 



Fläche a 



a mc^a 



mithin der Druck per Flächeninhalt oder die Expansivkraft: 



Es ist aber s^ das Volumen eines der Würfel von der Seite 5, 

 in welchem sich 3 Molecule befinden, mithin ist die Anzahl aller 

 Molecule 



F , 1 n 



«3 ' s3 3 F 



Dies oben eingesetzt, folgt : 



mnc 



P=TF- C'33) 



Das ist der von Clausius in anderer Weise abgeleitete Aus- 

 druck für die Expansivkraft des Gases. 



Der Unregelmässigkeit der wirklichen Bewegung ist es zu ver- 

 danken, dass die Expansivkraft nicht nur nach irgend 3 aufeinander 

 senkrechten Richtungen, sondern nach allen Richtungen gleich 

 gross ist und per Flächeneinheit den Werth ^ besitzt. 



Noch eine Bemerkung erscheint hier am Platze: 



Wir haben die Erwärmung bei constantem Volumen immer als 

 Erwärmung ohne Arbeitsverrichtung betrachtet, gegenüber der 

 Erwärmung bei constantem Drucke, bei welchem äussere Arbeit 

 verrichtet wird. Jene Voraussetzung ist aber nicht ganz genau, denn 

 bei Erwärmung unter sogenanntem constanten Volumen wird doch 

 jederzeit jene äussere Arbeit verrichtet, die zur Deformirung des 

 Gefässes in Folge der erhöhten Expansivkraft erforderlich ist. 



Wir können jetzt diese Deformirungsarbeit beurtheilen und als 

 verschwindend klein erkennen. 



Aus (129) folgt nämlich die Geschwindigkeit eines Wand- 

 theilchens im Augenblicke, wo es zum Stoss gelangt: 



M 



