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folglich die lebendige Kraft desse^lben : 



2 2 if2 2 Vjf; 



Es verhält sich mithin die lebendige Kraft eines Theilchens der 

 Gefässwand zur lebendigen Kraft eines einzigen Gasmoleculs, wie 

 sich umgekehrt die Massen verhalten. 



Das gleiche Verhältniss muss für die Zunahme der lebendigen 

 Kräfte bei der Erwärmung bestehen. 



Hieraus muss man schliessen, dass die Deformirungsarbeit in 

 der That verschwindend ist gegen die Zunahme der lebendigen 

 Kraft in der ganzen Gasmasse selbst. 



20. Die lebendige Kraft der fortschreitenden Bewegung. 



Aus dem Ausdruck (133) ergibt sich unmittelbar die lebendige 

 Kraft der fortschreitenden Bewegung: 



(134) K=n . ^-^py- 



Aus dieser Gleichung entnimmt man am deutlichsten, dass 

 Spannung (j?) nicht äquivalent ist mit Arbeit oder lebendiger 

 Kraft, sondern dass nur das Product aus Spannung und Volumen mit 

 einer solchen vergleichbar ist. 



Wir können dem Ausdruck (134) mit Hilfe unserer Gleichung 

 (43) noch eine andere Form geben: 



Ist nämlich G das Gewicht des Gases vom Volumen F, so ist 

 das specifische Volumen 



V 



V = — 

 G 



also 



(135) ^== j ' P^G* 



und da nach (43) 



ist, 



2Är _ 



pv = — T 



K==- . — , GT 



2 q 



G 



(136) K=^ZkT 



