COMPONENTEN DER ERDMAGNETISCHEN KRAFT IN GÖTTINGEN. 35 
so gewählt werden können, dass die von ihnen herrührenden Änderungen 
der statischen Elemente auf die Magnetometerstände sich in der Weise com- 
pensiren, dass die Änderung der Intensität des horizontalen Erdmagnetismus 
aus den beobachteten Magnetometerständen a, ©, y ebenso gefunden wird, 
wie wenn gar keine Ausdehnung der Metalle durch die Temperatur statt fände, 
nämlich nach der eben angeführten Formel: 
1 — 6 1% F 
Zur nähern Begründung dieses Satzes ist es nothwendig auf die Gleichungen 
des Gleichgewichts des Bifilarmagnetometers und des damit verbundenen Uni- 
filarmagnetometers, welches kurz die Hülfsnadel heissen möge, zurückzugehen. 
Es bezeichne 
T den horizontalen Theil der erdmagnetischen Kraft, 
M den Magnetismus der Nadel des Bifilarmagnetometers, 
m den Magnetismus der Hülfsnadel, 
O die statische Directionskraft des Bifilarmagnetometers, 
x, den Winkel, welchen die Nadel des Bifilarmagnetometers mit dem magne- 
tischen Meridiane macht, 
Q den Winkel, welchen die Hülfsnadel mit dem magnetischen Meridiane macht, 
* den Winkel, welchen die Richtung der statischen Directionskraft des Bi- 
filarmagnetometers mit dem magnetischen Meridiane macht, 
r den Abstand der senkrecht über einander liegenden Mittelpunkte beider 
Nadeln. 
Die drei auf die Nadel des Bifilarmagnetometers wirkenden Directionskräfte 
sind dann: 
Hm 
TM; Q; z5 | 
Die Winkel, welche die Nadel mit den Richtungen dieser drei Kräfte macht, 
au x X U x—( t) 
folglich die Drehungsmomente dieser drei Kräfte 
` Hm 
TM sin y; O sin (y — v); 2E sin (p — y), 
woraus sich die Gleichung des rare des Bifilarmagnetometers er- 
giebt, wenn man die Summe dieser drei Drehungsmomente = O setzt: 
E2 
