28 W. Steinhausen : Über die Latenzzeit des Sartorius in Abhängigkeit 



Wenn der Widerstand im äußeren Stromkreise so groß ist, daß der 

 Präparatwiderstand dagegen verschwindet, so genügt es, diesen äußeren 

 Widerstand und die elektromotorische Kraft zu kennen, um wenigstens 

 in erster Annäherung die Stromstärke im Reizkreis berechnen zu können. 

 Schwankungen des Präparatwiderstandes werden um so weniger wirk- 

 sam sein, je größer dieser äußere Widerstand im Verhältnis zum 

 Präparatwiderstand ist. 



Daneben bewirkt der große äußere Widerstand eine Milderung 

 der Polarisationswirkung. Die E. M. K. der Polarisation ist ja in erster 



Annäherung für die erste Zeit des Stromschlusses : s = ■ — idt, dä- 



cj 



bei ist c (die Polarisationskapazität) durch den Muskel selbst und die 



Elektroden bestimmt. Durch Anwendung unpolarisier barer Elektroden 



1 f 

 läßt sich c sehr groß machen. Das Integral — idt aber ist für einen 



gewünschten Reizerfolg bei Gleichstrom und Dauerschließung nicht 

 ganz zum Verschwinden zu bringen. Je größer die äußere E. M. K. ist, 

 um so kleiner ist sein Einfluß. Je geringer die angelegte Spannung 

 ist, um so stärker wird es bei gleicher Reizstromstärke wirksam werden, 



E idt 



oder in der Form der Lösung der Gleichung: i = , in der 



x -\- w 



i die Stromstärke, E die äußere Spannung, w der Präparatwiderstand 



E 



und x der äußere Widerstand ist, ausgedrückt : i = — - e o (x + w) 



i x -\~ w 



Der Faktor e c (* + «0 wird um so später bei gleicher Strom- 

 stärke i zur Wirksamkeit kommen, je größer x + w ist. Deshalb muß 

 man ein großes E nehmen. Ich habe für E 105 Volt genommen und 

 auf die Anwendung ünpolarisierbarer Elektroden dann verzichten 

 können, was für die praktische Ausführung der Versuche angenehm ist. 



b) Große veränderliche Widerstände. 



1. Flüssigkeitswiderstand. 



Als großen veränderlichen Widerstand nahm ich ein mit Mannitborsäure- 

 lösung gefülltes Capillarsystem. Der Widerstand bestand aus sechs mit der Lösung 

 gefüllten Standgefäßen, die durch Capillaren von 0,15 cm lichtem Durchmesser 

 miteinander kommunizierten. (Vgl. Abb. 1.) 



Die eine Elektrode (A ) konnte nach Belieben in eins der Standgefäße getaucht 

 werden, die andere (B) bestand aus einem Platinstift, dessen Stromzuführung 

 isoliert durch ein dünnes Glasrohr c nach außen führte. Dieses Glasrohr konnte 

 mit dem Stift in einem schräg nach oben aus dem Standgefäß I abgehenden 40 cm 

 langen Rohr verschoben werden. Die Stellung der Platinspitze wurde an einem 

 Maßstab abgelesen. Durch Verschieben des Platinstiftes in Verbindung mit dem 

 Eintauchen der Elektrode A in die verschiedenen Standgefäße konnte der Wider- 



