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lichte entschlossen, das wir in bekannter Weise erhalten, indem wir die Strahlung 

 durch einen Spalt, eine Linse und das Prisma gehen lassen. Eine bestimmte Farbe 

 erhalten wir höchst einfach, indem wir mit einem verschiebbaren Spalte das Ge- 

 wünschte aus dem Spektrum herausblenden. 



Wie erzielen wir aber jetzt eine Veränderung der Strahlungsintensität? Die 

 Spaltbreite selbst zu variieren, ist nicht angängig, da wir damit gleichzeitig die 

 relative Reinheit des Spektrums verändern. Wir würden damit denselben Fehler 

 begehen, in den man bei der Verwendung von Farbfiltern so leicht verfällt. 



Eine Variation der Lichtstärke durch Veränderung des Abstandes der Licht- 

 quelle vom Spalt oder des Versuchstieres vom Prisma usw. stößt natürlich sofort 

 auf große praktische Schwierigkeiten. Es bleibt nur die Möglichkeit, im Strahlen- 

 gange verstellbare Blenden so anzubringen, daß sie die einmal vorhandene Rein- 

 heit des Spektrums nicht verändern. Wo wir sie aber auch anbringen, müssen 

 wir unbedingt dafür sorgen, daß sie auch in der von uns gewünschten Weise wirken 

 und in der Tat Licht proportional ihrer Fläche durchlassen. Das ist aber nur dann 

 der Fall, wenn ihre ganze Fläche gleichmäßig beleuchtet ist, eine Bedingung, der 

 meist nur unter sehr starken Intensitäts Verlusten genügt werden kann. (Gleich- 

 mäßig beleuchtete Mattscheibe vor der Blende usw.) 



Wenig geeignet für messende Untersuchungen erscheinen auch die sogenannten 

 Rauchgläser, mit deren Hülfe eine schnelle und feine Abstufung der Intensität 

 schwer zu erreichen ist. Für unsere Zwecke kommen sie schon deshalb nicht in 

 Betracht, weil sie — in dickeren Schichten wohl alle — selektiv absorbieren. 

 Wir würden also die vorhin besprochene Fehlerquelle wieder einführen. 



Schließlich bleiben uns noch zwei Methoden der Lichtschwächung von an- 

 nähernd gleicher Brauchbarkeit. Die Verwendung eines rotierenden Sektors und 

 als etwas prinzipiell ganz neues die Schwächung durch Polarisation. 



Da die Verwendung eines rotierenden Sektors eine Reihe neuer Nebenapparate 

 bedingt, (Elektromotor, Tachometer, Widerstand), die den Aufbau sofort wesent- 

 lich komplizieren, so entschloß ich mich zur Polarisationsmethode, bei der die 

 Polarisationsebenen zweier Nicoischer Prismen meßbar gegeneinander gedreht 

 werden. Bilden diese Ebenen miteinander den < q?, so wird theoretisch — ab- 

 gesehen von einem stets gleichen reflektierten Bruchteil — bekanntlich der Bruch- 

 teil Co&^cp der gesamten Lichtmenge durchgelassen. 



Die Vorteile dieser Methode sind recht erheblich. Einmal nämlich können wir 

 sehr bequem die Lichtstärke in den weitesten Grenzen abstufen, ohne daß wir 

 auf eine gleichmäßige Beleuchtung der Nicoischen Prismen angewiesen wären, 

 und andererseits ist natürlich keine störende selektive (farbige) Absorption zu 

 befürchten. 



Es fragt sich jetzt nur, wo wir die beiden Polarisatoren am besten unter- 

 bringen. Ich möchte diese Frage etwas näher erörtern, weil sie einige praktische 

 Schwierigkeiten enthält, die sich umgehen lassen. 



Zunächst konnte ich feststellen, daß es unmöglich war, die beiden recht 

 langen und sehr vollständig polarisierenden Nicols, die mir zur Verfügung standen, 

 unmittelbar hintereinander aufzustellen, da ein entsprechend schmales und par- 

 alleles Lichtbündel ohne große Intensitätsverluste nicht zu erzielen war. Eine 

 getreimte Aufstellung war also nötig. Am geeignetesten erschien die Anordnung, 

 ein Polarisationsprisma zwischen Lichtquelle und Spalt, das andere zwischen 

 Linse und Dispersionsprisma aufzustellen. 



Welches Prisma sollte nun aber feststehen und welches drehbar angebracht 

 werden ? 



Zunächst versuchte ich eine Aufstellung, bei der das feste Nicoische Prisma 

 vor dem Spalt, das drehbare vor dem Dispersionsprisma stand. Diese Anordnung 



