Untersuchungen über Lichtempfindlichkeit und Adaptierung' des Vogelauges. 21 



Eine Lichtquelle, die den von der Theorie geforderten Bedingungen der 

 schwarzen Strahlung praktisch genügt, ist der von Lummer und Kurlbaum 

 (1901) konstruierte elektrisch zu heizende schwarze Hohlkörper. Ist nun dessen 

 Temperatur durch ein im Inneren des Hohlraumes befindliches Thermoelement 

 als elektromotorisches Äquivalent bestimmt , so können wir die Energie- 

 verteilung seiner Strahlung nach der Wien-Planckschen Formel berechnen. Aus 

 dem einfachen spektrophotometrischen Vergleiche dieser Strahlung mit einer 

 beliebigen anderen erhalten wir nun aber sofort die Energieverteilung der letzteren. 

 Auf diese Weise kann also z. B. ein Nernstbrenner durch wenige photometrische, 

 also sehr einfache Messungen, einwandfrei geeicht werden. Dabei erhalten wir 

 Werte, die von der Dispersion der verwandten Prismensubstanz ganz unabhängig 

 sind, da die Wien-Plancksche Eormel sich auf Normalspektra bezieht. 



Hat man erst einmal eine geeichte Lichtquelle, so kann man damit natürlich 

 durch einfache Spektrophotometrie wieder neue Lichtquellen eichen. Es hat 

 sich übrigens herausgestellt, daß die Energieverteilung im Spektrum von Nernst- 

 brennern — selbst ganz verschiedener Modelle — bei entsprechender Belastung 

 praktisch gleich ist. Die Tabelle I gibt die interpolierten Werte einer Kurve 

 wieder, die Fräulein Dr. Kohn (1913, Abb. 11) aufgenommen und mir freund- 

 lichst zur Verfügung gestellt hatte. 



Der zu meinen Untersuchungen benutzte Nernstbremier brannte bei 

 der Eichung mit einer Spannung von 210 Volt. Auch bei den Tierversuchen wurde 

 eine Reihe von Messungen mit konstant gehaltenem Strom angestellt. Da sich 

 jedoch durch Kontrollversuche bald zeigte, daß die vorkommenden Schwankungen 

 — im Lairfe von Stunden nur 2 bis höchstens 4 Volt — keinen praktisch bemerk- 

 baren Wechsel der Helligkeit verursachten, so wurde die dauernde Regulierung 

 der Lampenstromstärke nach einiger Zeit wieder aufgegeben. 



Ermittelung der Dispersion im objektiven Spektrum. 



Haben wir die Energieverteilung einer Lichtquelle im Normalspektrum ge- 

 messen, in einem Spektrum also, wo das Licht nicht nach der Brechbarkeit, sondern 

 nach der Wellenlänge angeordnet ist so erhalten wir durch eine einfache Um- 

 rechnung sofort die Energieverteilung für jedes Dispersionsspektrum dieser 

 Lichtquelle. Wir brauchen nur die Dispersion des benutzten Prismas zu messen, 

 und multiplizieren jetzt die Lichtmenge eines jeden kleinen ausgeblendeten 

 Spektralbezirkes mit einem der Brechbarkeit der betreffenden Farbe proportionalen 

 Faktor. Dadiirch wird die relativ (d. h. im Verhältnis zum Normalspektrum) 

 geringere Flächenhelligkeit oder Flächenintensität der breiter auseinander ge- 

 brochenen kurzwelligen Lichter wieder entsprechend rechnerisch vergrößert. 



Die Dispersionsbestimmung stieß zunächst auf Schwierigkeiten. Als Methode 

 wurde natürlich die Erzeugung von bekannten Spektrallinien in der Ebene des 

 verschiebbaren Spaltes gewählt. Die gebräuchlichen Lichtquellen dafür (gefärbte 

 Flammen oder Geisslersche Röhren) versagten aber vollständig, da ihre Intensität 

 bei weitem nicht ausreichte. Ebensowenig gelang es, Absorptionsstreifen im kon- 

 tinuierlichen Spektrum zu erzeugen. 



Erst mit Hilfe einer sehr intensiven Quecksilberdampflampe (von Heraeus) 

 konnte ein Linienspektrum von genügender Helligkeit erzeugt werden. Es handelte 

 sich um eine Quarzlampe mit Quecksilberamalgam, die außer den Quecksilber- 

 linien auch die von Cadmium und Zink aussandte. 



Die Eichung wurde nun in der Weise ausgeführt, daß an Stelle der Nernst- 

 lampe die Quecksilberlampe gesetzt wurde, die zunächst mit (durch einen Regulier- 

 widerstand) verringerter Spannung brannte und ein scharfes Linienspektrum 

 auf einer Mattscheibe entwarf, die in der Ebene der verschiebbaren Spaltblende 



