22 H. Honigmann : 



angebracht war. Nunmehr wurde der erste, zwischen Lichtquelle und Dispersions- 

 prisma befindliche Spalt so verengt, daß die Linien auf der Mattscheibe ganz 

 schmal und gerade noch sichtbar waren. Diese Linien (die drei hellsten Hg-Linien: 

 die gelbe Doppellinie 577 — 579 ^//t, die grüne 546 ^/,ij, die violetten 435 — 436 ^t^) 

 konnten ohne Schwierigkeit markiert werden. Bei längerem Brennen (Y2 bis 

 V4 Stunden) mit allmählich erhöhter Spannung traten neue Linien auf, die jedoch 

 nicht mehr ohne weiteres angezeichnet werden konnten. Deshalb wurden jetzt 

 bei verschiedener Expositionsdauer Filmaufnahmen des Spektrums gemacht und 

 da die Möglichkeit bestand, daß die Films beim Entwickeln oder Trocknen nicht 

 die ursprüngliche Länge behielten, noch Kontrollaufnahmen auf besonders emp- 

 findlichem Papier hergestellt, die jedoch dieselben Abstände der Linien ergaben. 

 Auf diese Weise erhielt ich etwa 15 Linien, die genügten, um eine ausreichende 

 Interpolation vorzunehmen. 



Die Interpolation der einzelnen Wellenlängen wurde nicht direkt rechnerisch 

 vorgenommen, sondern auf graphischem Wege mit Hilfe des Hartmannschen 

 Dispersionsnetzes (zu beziehen von Schleicher & Schüll, Düren, Rheinland) er- 

 mittelt, wodurch die Bestimmung außerordentlich einfach wurde. Die Abszissen- 

 achse dieses Netzes ist nämlich so geteilt, daß eine Dispersionskurve eine gerade 

 Linie wird. Als in die Ordinatenachse einzutragende Funktionswerte der Wellen- 

 längen benutzt man natürlich einfach die Abstände der photographierten Spektral- 

 linien von einem beliebigen Punkte (z. B. derjenigen Linie, welcher Licht von der 

 geringsten Wellenlänge entspricht). Legt man nun diesen Punlvt auf die Abszissen- 

 achse, so erhält man durch weitere Eintragung eine fast geradlinige schwach 

 gekrümmte Kurve. Die Krümmung beruht in unserem Falle darauf, daß das 

 Spektrum nicht auf einer Kugelfläche, sondern in einer Ebene gemessen wurde. 



Diese Kurve genügte durchaus, um die von der Dispersion abhängigen Werte 

 mit einer für unsere Zwecke vollständig ausreichenden Genauigkeit interpolieren 

 zu können. (Tabelle IL) 



Die selektive Absorption der Reiskörner. 



Unsere bisherigen Ermittelungen ließen uns erstens die absolute, von der 

 Art der Zerlegung unabhängige Energie Verteilung unserer Lichtquelle bestimmen 

 und haben dann gezeigt, wie intensiv die Strahlung von bestimmten stets gleich 

 breiten Bezirken ist, die wir aus einem beliebigen Dispersionsspektrum ausblenden. 



Wir kennen also die Lichtmengen, die bei verschiedenen Stellungen der ver- 

 schiebbaren Spaltblende aus dieser austreten, da wir wissen, daß die sonst noch 

 benutzten im Strahlengang vor dem Dispersionsprisma liegenden Gläser (Prismen 

 und Linsen) die verschiedenwelligen — hier noch nicht getrennten — Strah- 

 lungen gleichmäßig durchlassen. Sie absorbieren natürhch etwas, aber von allen 

 Farben praktisch gleiche Mengen, so daß an den Intensitätsverhältnissen nichts 

 geändert Avird, solange wir uns im sichtbaren Spektrum befinden. Wollten wir 

 auch im Infrarot oder Ultraviolett Messungen ausführen, so müßte die für diese 

 Strahlungen stark selektive Absorption gewöhnlicher Gläser natürlich berück- 

 sichtigt werden. 



Nachdem die Strahlung die Spaltblende unseres Apparates passiert hat, 

 tritt sie noch nicht unmittelbar ins Auge des zu untersuchenden Tieres ein, sondern 

 erleidet noch zwei Reflexionen. Die eine reflektierende Fläche ist der schon er- 

 wähnte Spiegel, der die Lichtstrahlen schräg nach unten zurückwirft. Die zweite 

 und letzte reflektierende Fläche wurde bisher noch nicht genannt. Es handelt 

 sich, wie hier im voraus bemerkt sei, um die Oberfläche von Reiskörnern, die mit 

 den verschiedenen Farben bestrahlt wurden und die den Tieren als Sehobjekte 

 dienten. 



