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konnte, ohne daß sich der Quotient der Ablesung änderte. Oder mit anderen 

 Worten: ergab sich eine HelHgkeitsgleichung mit den Werten 0,05 mm Breite 

 für den einen und z. B. 0,06 mm für den zweiten (verstellbaren) Spalt, so ergab 

 sich gleichfalls eine Helligkeitsgleichung, wenn der eine Spalt die Breite 0,10 mm, 



der zweite die von 0,12 mm besaß. Dagegen hörte 

 ßPl/ %L diese Proportionalität auf, wenn eine Spaltbreite 



/ von 0,15 mm überschritten wurde. Bei den eigent- 



lichen Messungen wurde daher der feste Spalt meist 

 auf 0,1 mm, seltener auf 0,5 mm und nur im Not- 

 falle (Lichtschwäche im Violett) auf 0,15 mm Breite 

 Si eingestellt. Diese Spaltbreite wurde nicht über- 



schritten. Der Abstand des Brenners von den 



Ph\J^ A ^ / beiden Flächen wurde so gewählt, daß sie im Mittel 



. ^ /^/'Z etwa gleiche Lichtmengen reflektierten. 



^^/__\ Variiert wurde bei der Messung der Spalt 



vor der Gipsplatte. Da nun die Spaltbreite der 

 Helügkeit (und hier bei gleichen Farben auch der 

 Intensität) umgekehrt proportional ist, so gaben 

 die Einstellungen dieses Spaltes die von der Reis- 



,^.,^ „ „" "' ,^ ^ fläche reflektierte Lichtmenge prozentuell an, wenn 



X Lichtquelle. Si S„ Spaltrohre. x» • *i ■• \ i u ^ i ^ * e 



F Fernrohr. GPl Gipsplatte. "^^ Spalt vor der Keisllache selbst konstant aut 

 RPl Keisplatte. Ph Photometer- einer mit 100 bezeichneten Breite (0, 1 mm) erhal- 

 würfel. Pr Prisma. ^gj^ wurde. Es gilt nämlich für jede einzelne Farbe 



folgende Gleichung: 

 Breite des Spalt I (vor der Gipsfläche) von der Reisfläche reflektierte Lichtmenge 

 Breite des Spalt II (vor der Reisfläche) von der Gipsfläche reflektierte Lichtmenge 

 oder, wenn die Breite des Spaltes II gleich 100, die von der Gipsplatte reflektierte 

 Lichtmenge gleich 1 gesetzt wird: 



^ -^ . „.. , r, T . , Breite des Spaltes I (vor der Gipsfläche) 



Von der Keisilache reil. Lichtmenge = . 



100 



Die zuerst verwandte Bogenlampe lieferte schwankende Werte — wahrschein- 

 lich deshalb, weil der natürlich immer etwas bewegte Lichtbogen (abgesehen von 

 der hier natürhch unschädlichen Inkonstanz seiner Intensität) bald die eine, bald die 

 andere Fläche stärker beleuchtete. Die Verwendung einer Nernstlampe (Modell GA) 

 half diesem Fehler ab und lieferte Werte von ausreichender Übereinstimmung. 



Die Frage, ob durch Umsetzung von kurzwelhgem in längerwelliges Licht 

 (Fluorescenz) eine weitere Änderung der Energieverhältnisse stattgefunden hätte, 

 wurde geprüft, indem bei einigen Kontrollmessungen Glasscheiben zwischen Licht- 

 quelle und Reisbrett gestellt wurden, die etwa fluorescenzerzeugendes kurz- 

 welliges Licht absorbiert hätten. Es wurden jedoch innerhalb der mittleren Fehler 

 keine abweichenden Werte gefunden. 



Die für 8 verschiedene Farben (700, 660, 620, 580, 540, 500, 480 und 465 ^m) 

 gewonnenen Werte ergaben eine Kurve, der die Interpolationen der Tabelle III 

 zugrunde liegen. 



Wenn wir rückschauend noch einmal unsere Versuchsanordnung überblicken, 

 so zeigt sich, daß der scheinbar so komplizierte Aufbau außerordentHch leicht 

 zu handhaben ist. Nur zweier Bestimmungen bedarf es, um jederzeit die herr- 

 schende relative Intensität genau zu ermitteln:, der Ablesung der benutzten 

 Wellenlänge und der Ablesung am Teilkreise des drehbaren Polarisationsprismas. 

 Der Spalt vor dem Dispersionsprisma blieb bei den Versuchen selbst natürlich 

 unverändert und deshalb außerhalb der Berechnungen. 



