296 E- Thoma: Die mittlere Durchflußmenge 



Wie ich bereits früher besprochen habe (Dtsch. Arch. f. klin. Med. 99. 1910), 

 kann man auf Grund der Viscositätsmessungen der beiden englischen Autoren 

 den störenden Einfluß des ungleichen Druckgefälles eliminieren, wenn man für 

 ein sehr zellreiches Blut die Breite ß der plasmatischen Randzone proportional 

 der 7. bis 10. Wurzel der Randstromgeschwindigkeit Q annimmt. Man könnte 

 daher schätzungsweise für normales Menschenblut ß proportional der 10. Wurzel 

 der Randstromgeschwindigkeit c setzen. 



Für konstante Randstromgeschwindigkeit Q in dem konstanten Abstände ß 

 von der Gefäßwand würde in diesem Falle der störende Einfluß ungleichen Druck- 

 gefälles in Wegfall kommen. 



Es wird sich jedoch später zeigen, daß die Randstromgeschwindigkeit Q in 

 den kleinen Arterien des Menschen erheblich gTÖßer ist als in den großen Ai'terien, 

 und zwar in einem Verhältnisse, welches weiterhin durch die auf empirischem Wege 

 gewoimene Gleichung 14 gegeben wird. Wenn man sodann auf Grund der mikro- 

 skopischen Untersuchungen für eine Arterie von 0,028 mm Radius die Breite ß 

 der plasmatischen Randzone = 0,01 mm amiimmt, so kann man unter der Vor- 

 aussetzung, daß ß der 10. Wurzel der Randstromgesch-wdndigkeit Q proportional 

 ist, ohne Schwierigkeit die Breite ß der Randzone für die Arterien größeren und 

 kleineren Kalibers ausrechnen. Sodarm findet man auf graphischem Wege, daß 

 diese Werte von ß annähernd auf einer Hyi)erbel liegen und auf rechnerischem 

 Wege ergibt sich annähernd 



ß = 0,006931 + i^'^^J^?,o Millimeter. 

 Jx -\- 7,10o 



wobei auch R in Millimetern einzusetzen ist. Aus dieser Gleichung aber folgt: 

 für R = 11,2 mm (Aorta asc.) ß =-■ 0,00813 mm 



„ i? =- 1 „ ß ^ 0,00963 „ 



„ R -= 0,1 „ ß =■- 0,00997 „ 



„ R= 0,028 „ ß - 0,01000 „ 



„ R^ 0,005 „ ß = 0,01001 „ 



Hier macht sich eine Besonderheit bemerkbar, welche mit der Beobachtung 

 sehr gut in Übereinstimmung steht. Die Breite ß der plasmatischen Randzone 

 ist in allen der mikroskopischen Untersuchung zugängigen Ai'terien amiähernd 

 genau gleich groß, obgleich bei den größten dieser der mikroskopischen Unter- 

 suchtmg zugängigen Arterien der Radius der Lichtimg ungefähr 20 mal so groß 

 ist als bei den kleinsten derselben. Zugleich erkennt man jedoch, daß aus der 

 annähernd konstanten Breite der plasmatischen Randzone in den kleinsten Arterien 

 kein Schluß gezogen werden darf auf die Breite der Randzone in den mittleren 

 und größten Arterien. 



Die weitere Rechnung aber zeigt, daß durch diese Annahme bezüglich des 

 Wertes von ß keine prinzipiellen Änderungen des Gesamtresultates erzielt werden, 

 vorausgesetzt, daß man nunmehr diese Werte von ß als aimähernd zutreffend an- 

 nimmt und darm von neuem aus den vorhandenen Beobachtungen eine Gleichung 

 für Q sucht in der Weise, wie dies später besprochen werden soll. Die Gleichung 

 für Q gewirmt dabei etwas andere Konstanten, behält jedoch ihre allgemeine 

 Form einer Exponentialfunktion. Zugleich erfahren die numerischen Werte für 

 die Durchflußmengen, für das Druckgefälle und für die Geschwindigkeiten auf 

 den verschiedenen Teüen des Stromquerschnittes nur sehr geringe, kaum nennens- 

 werte Verschiebungen. Ich werde auf diese Änderungen später zurückkommen. 



Eine Einführung dieser durch die ungleiche Randstromgeschwindig- 

 keit bedingten Korrekturen wird erst gerechtfertigt sein, wenn eine aus- 

 reichende Zahl systematisch für diesen Zweck, mit Röhren verschiedenen 



