300 R- Thoma: Die mittlere Durchflußmenge 



lässigen gegenüber der Größe 2 Rß. In diesem Falle geht die Gleichung 7 

 über in 



Für den gegebenen Typus des Arteriensystems ist jedoch q und ß 

 konstant und für Arterien von mehr als 1 mm Radius kann man auch 

 ^ als eine Konstante ansehen. Für diesen Fall folgt aus Gleichung 8, 

 daß bei dem in Rede stehenden Arterientyijus das Druckgefälle 

 umgekehrt proportional dem Radius der Gefäßlichtung ist. 

 In Arterien von weniger als 1 mm Radius "wird, wie die Gleichung 7 

 zeigt, das Druckgefälle etwas höher sein. 



Nach den Gleichungen 7 und 8 steigt, wenn q und ß konstante Werte 

 darstellen, das Druckgefälle in den kleinen Arterien in erhebhchemMaße. 

 Es erhebt sich daher die Frage, ob ungeachtet dieser Zunahme des 

 Druckgefälles die Gleichungen 1 und '2 in Verbindung mit Gleichung 6 

 richtige Werte für die Durchflußmengen ergeben. Ich habe bei der 

 ersten Behandlung dieser Gleichungen im Jahre 1910 angenommen, 

 daß diese Frage zu bejahen ist, weil bei konstanter Randstromgeschwin- 

 digkeit in dem konstanten Abstände ß von der Gefäßwand kein Anlaß 

 gegeben scheint zu der Annahme, daß die Verschiedenheiten des Druck- 

 gefälles Störungen bewirken könnten. Nach dem Inhalte des Abschnittes 2 

 scheint dieser Schluß auch heute noch gerechtfertigt zu sein. Nicht 

 das ungleiche Druckgefälle, sondern die ungleiche Randstromgeschwin- 

 digkeit oder die ungleiche Breite der zellfreien Randzone dürfte bei den 

 Viscosimeterversuchen die Störungen bewirken, welche Hess und Roth- 

 mann als die Folge der Verschiedenheiten des Druckgefälles betrachten. 

 Doch ist in Ermangelung systematischer, auf diesen Punkt bezügHcher 

 Untersuchungen zuzugeben, daß obige Entscheidung noch keine end- 

 gültige sein kann. Es wäre möglich, daß später noch kleine Korrekturen 

 an den Durchflußmengen anzubringen sind. 



Indessen steht man hier vor der Aufgabe, die Durchflußmengen 

 empirisch zu prüfen und auf empirischem Wege die Genauigkeit der 

 gegebenen Stromgleichungen nachzuweisen. Zu diesem Zwecke kann 

 man zunächst die Breite ß der plasmatischen Randzone mit 0,01 mm in 

 Rechnung stellen. Damit begeht man jedoch, wie es scheint, eine Will- 

 kürHchkeit und zwar aus verschiedenen Gründen. Erstens entzieht 

 sich die Breite ß der plasmatischen Randzone in den größeren Arterien 

 der direkten Beobachtung und zweitens stellt ß = 0,01 mm den größten 

 Wert dar, welcher in Übereinstimmung mit der Beobachtung für die 

 kleineren Arterien gewählt werden kann. Er entspricht ungefähr dem 

 Abstände des Schwerpunktes der äußersten Zellen des roten Axialstromes 

 von der Gefäßwand . Würde man dagegen den Begriff der plasmatischen 

 Randzone auf dasjenige Gebiet des Stromes beschränken, in welches 



