Die relative Überlegenheit der rhythmischen Durchströmungsart. 185 



ein System von Glaskapillaren abwechselnd mit konstantem und 

 rhythmischem Druck durchströmt wird, so ist ohne weiteres klar, 

 dass auch die Durchflussvolumina bei gleicher Zeitdauer einander 

 gleich sind, sofern nur die Mitteldrucke in beiden Fällen dieselbe Höhe 

 haben. Allerdings nur unter der Voraussetzung, dass das Poiseuille- 

 sche Gesetz in diesem Fall sowohl für konstante wie rhythmische 

 Durchströmungsart Gültigkeit hat. Nun haben wir aber bei der Durch- 

 strömung eines lebenden Organes durchaus keinen konstanten Wider- 

 stand vor uns; denn es ist bekannt und Hürthle selbst hat darauf 

 hingewiesen, dass mit zunehmendem Druck der Widerstand durch 

 Gefässerweiterung abnimmt. Bei der pulsatorischen Durchströmung 

 fehlt also eine Grundbedingung für die Gleichheit der beiden 

 Durchfluss Volumina bei konstantem und rhythmischem Druck. 



Nun kann hier das Argument angebracht werden, dass bei der 

 pulsafccrischen Durchströmung wohl Gefässquerschnittsschwankungen 

 stattfinden, die den Widerstand während der Pulsation variieren 

 lassen, dass aber der Druck in einem Zeitmoment eben- 

 soviel über dem rhythmischen Mitteldruck wie im folgenden 

 Zeitmoment unter denselben zu liegen komme, und 

 dass sich somit die Gefässquerschnittsschwankungen 

 annähernd aufheben. Ein solches gegenseitiges 

 Kompensieren der Gefässquerschnittsschwankungen 

 könnte aber nur dann stattfinden, wenn der Ge- l . .^ .^ 



f ässquerschnitt proportional dem steigenden Druck a v,h i 



zunehmen würde, was nicht stattfindet, und 

 dies selbst orausgesetzt, leisse die angeführte Argumentation immer 

 noch nicht zu Recht bestehen, da der Widerstand keine direkte 

 Funktion des Gefässquerschnittes ist, sondern sich mit dem 

 Quadrat des Querschnittes verändert. Infolgedessen ist das 

 Durchflussvolumen als reziproke Funktion des Wider- 

 standes keine direkte, sondern eine quadratische Funk- 

 tion des Querschnittes, wie aus der Poiseuille'schen Formel er- 

 sichtHch ist. 



Betrachten wir im Verlauf einer Druckänderung drei verschiedene, 

 aber gleich lange Zeitdifferentiale (Abb. 1). 



Im ersten Zeitdifferential sei der herrschende Druck P^ und das 



zugehörige Durchflussvolumen Vj, im dritten Zeitdifferential sei der 



Druck P3 und das Durchflussvolumen Vg. Das zweite Zeitdifferential 



ist so gewählt, dass sein Druck P^,, gleich dem Mittel aus den beiden 



P -\-P 

 Drucken im ersten und dritten Zeitdifferential ist, also Pm = • 



Zu diesem Mitteldruek Pjj^ gehört ein Durchfluss volumen von Vg- 

 Es sei die Voraussetzung zugestanden, dass sich der Querschnitt 



