Ein für fortlaufende Untersuchungen geeignetes photoelektrisches Colorimeter. 93 



setzten deshalb den Wasserstoffrest durch ein anderes, mit dem Kalium nicht 

 reagierendes Gas — Argon bzw. Helium. Durch die Einführung dieser reaktions- 

 unfähigen Medien änderte sich das photoelektrische Verhalten der Zellen mit 

 einem Schlag. Ihre Lichtempfindlichkeit war von da ab konstant, weil der Gas- 

 drück jetzt unverändert gleich blieb. Zu diesen für quantitative Bestimmungen 

 so bedeutsamen Vervollkommnungen kam dann später der ebenfalls von Elster 

 und Geitel geführte Nachweis, daß die Intensität des Photostroms bei richtiger 

 Wahl der angelegten Spannung den Lichtintensitäten proportional 9 ) ist. Es wäre 

 nun falsch, auf Grund des bisher Ausgeführten anzunehmen, daß der durch eine 

 Photozelle fließende Strom immer und allein von einer erregenden Lichtquelle 

 ausgelöst werde. Dagegen sprechen die nachstehend geschilderten, auch bei den 

 vorliegenden Versuchen unangenehm empfundenen Erscheinungen, die ausführ- 

 licher besprochen werden müssen, da ihre Vernachlässigung leicht zu Störungen 

 bzw. zu Fehlern Anlaß geben kann. 



IL Photoelektrische Nachwirkung. Beobachtet man das Verhalten 

 einer in eine lichtdichte Kapsel eingeschlossenen, mit der Kathode an ein beschleu- 

 nigendes Potential angelegten Zelle, so läßt sich mittels eines empfindlichen Elektro- 

 meters zuweilen eine schwache Elektrizitätsbewegung nachweisen. Diese Er- 

 scheinung wird sinnfälliger, wenn man die Zelle zunächst belichtet und dann erst 

 lichtdicht abschließt. In noch höherem Maße als vorher ist trotz vollkommener 

 Abdunkelung ein elektrischer Strom nachweisbar. Dieses Phänomen, das den Ein- 

 druck erweckt, als ob die im' Alkalimetall einmal ausgelöste Elektronenwanderung 

 noch eine merkliche Zeit nach der Belichtung fortdauern würde, nennt man photo- 

 elektrische Nachwirkung (Trägheit der Zelle). Die geschilderte Erscheinung bildet 

 keineswegs die Regel. Offenbar handelt es sich, wenn sie überhaupt zu Recht be- 

 steht, um Ladungserscheinungen 10 ) der Glaswand, d. h. um Wirkungen, die ihrem 

 Zustandekommen nach darauf zurückzuführen sind, daß die gesamte — scheinbar 

 klare — Innenwand einen unsichtbaren, durch Verdampfung des Alkali bedingten, 

 molekularen Belag von Alkalimetall trägt, der bei der Bestrahlung ebenfalls 

 negative Elektronen aussendet, während die Glaswand positiv geladen in dem 

 angelegten Feld zurückbleibt. Längere Dunkelpausen zwischen den einzelnen 

 Bestimmungen, Aufbewahren der Zelle in vollkommen abgedunkelten Behältern 

 halten das Zustandekommen der photoelektrischen Nachwirkung hintan. 



Eine weitere Fehlerquelle ist durch das Überkriechen der Elektrizität über 

 Teile der Innen- und Außenwand der Zelle bedingt. Sie wurde z. T. dadurch be- 

 seitigt, daß man Schutzringe aus Staniol (siehe Abb. 1, S 1 , S 2 ) an der Außenfläche 

 der Zellen anbrachte, welche das Überkrie- 

 chen der Elektrizität verhüteten. Daß dieser 

 Fehler durch die genannte Schutzvorrich- 

 tung nicht restlos ausgeschaltet wird, er- 

 klärt sich daraus, daß das Anbringen der 

 Schutzringe die Verbreitung freier Ladungen 

 zwar auf der Außenseite der Zelle, jedoch 

 nicht auf deren Innenseite verhindern kann. 

 Der Fehler ist jedoch, solange es sich um 

 nicht allzu differente Lichtintensitäten han- 

 delt, so minimal, daß er bei galvanometri- Abb - 

 sehen Bestimmungen, wo es sich um Größen 



von der Ordnung 10 ~ 10 Ampere handelt, ohne weiteres vernachlässigt werden kann. 

 Anders verhält es sich, wenn die Stärke de&-frTotostronies aus dem reziproken Wert 

 der Aufladezeit bestimmt wird. In diesem Fall kann die Zeitdauer der Aufladung 

 des geschlossenen, ioslierten Systems Schwankungen unterliegen, die dann zum 

 Teil auf Rechnung der beiden obengenannten Erscheinungen zu setzen sind. 



