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ändern. Der Apparat liefert, mit Motor und Vorgelege betrieben 

 und zwischen einem Gebläse und einer durch mehrere Räume 

 gehenden Röhrenleitung eingeschaltet, schöne Töne, welche sich 

 leicht bis in die dreigestrichene Oktave hinauftreiben lassen. Aber 

 diese Töne waren auch ohne Anblasung, durch die blossen Luft- 

 wirbel an den Löchern, ziemlich kräftig hörbar. Wurde eine 

 tönende Stimmgabel an die Stelle des Gebläses gebracht, so ver- 

 stärkte dies den „Scheibenton" nicht nachweisbar; daneben war 

 stets der Stimmgabelton deutlich zu vernehmen. Zur Produktion 

 von Unterbrechungstönen ist also die Vorrichtung unbrauchbar. 



Bei weitem die meisten aller veröffentlichten Versuche sind mit 

 wirklichen Unterbrechungen ausgeführt, sei es, dass ein Ton inter- 

 mittierend produziert, sei es, dass die Zuleitung eines kontinuierlichen 

 Toues zum Ohre periodisch unterbrochen wurde. Zu ersterem Zwecke 

 wurden meist Zahnräder mit regelmässigen Zahnlücken angestrichen 

 oder Scheiben mit gruppenweise angebrachten Löchern angeblasen; 

 zu letzterem liess man Scheiben mit grösseren Löchern vor einer 

 tönenden Stimmgabel rotieren, oder man liess einen Ton auf ein 

 Telephon wirken und unterbrach den Kreis periodisch. 



In Wirklichkeit ist aber der Unterschied zwischen kontinuier- 

 licher und diskontinuierlicher Amplitudenschwankung in ihrer Wirkung 

 nicht ganz so gross, wie es auf den ersten Blick scheint, worauf schon 

 Seebeck 1 ), dann Stefan 2 ) und besonders Schulze (a. a. 0.) hin- 

 gewiesen haben. Bei jeder Art von periodischer Amplitudenschwankung 

 eines Tones sin pt muss sich der Verlauf der Amplitude durch eine 

 F o u r i e r ' sehe Reihe darstellen lassen. Im einfachsten Falle, nämlich 

 dem einer sinusartigen Schwankung, beschränkt sich die Reihe auf 

 zwei Glieder, nämlich 1 + sin qt. In allen übrigen Fällen kommen 

 hierzu noch Glieder nach 2q, 3g usw. Bei vollständigen Unter- 

 brechungen ist das Verhältnis der Glieder folgendes: Ist auch hier 

 die Anzahl der Perioden (in 2 tc Sekunden) q, wie im Falle sin qt, 

 und wechselt in allen Fällen die Amplitude y zwischen und 7c; 

 ist ferner für vollkommene Unterbrechung die Tonzeit 1 ln der Periode, 

 so ist der Ausdruck der Amplitudenschwankung für den ersteren Fall 



- y = "2 (! + sin sO, (4) 



1) Ann. d. Physik Bd. 63 S. 365 f. 1844 



2) Sitzungsber. d. österr. Akad., niath.-naturw. Klasse 1866 Abt. 2 S. 701 



