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Differenztöne als Schwebungstöne auffassen. Diese Behauptung ist 

 aber irrtümlich und beruht auf einem Versehen des Verfassers 1 ). 



Erwähnt sei noch , dass ich die Interferenzsynthese später mit 

 weit vollkommneren Hilfsmitteln zur Ausführung gebracht habe, 

 nämlich mit zwei Eisenscheiben meiner Telephonsirene 2 ). Nebenbei 

 bemerkt erledigt sich hierdurch auch die Bemerkung von Starke, 

 dass meine Vokalsynthese nur gelinge, wenn die Hei mholtz' sehe 

 Bedingung für objektive Differenztöne (gemeinsamer Windkasten) 

 erfüllt ist; für diesen letzteren Punkt kann ich übrigens auf meine 

 letzte Arbeit über Differenztöne verweisen 3 ). 



Bequemer als mit der Doppelsirene, wenn auch etwas weniger 

 eindrucksvoll, kann man auch ; worauf mich Herr Prof. Weiss auf- 

 merksam gemacht hat, diese Art der Synthese mit zwei angestrichenen 

 Stimmgabeln auf Resonanzkästen ausführen. Einen ^.-artigen Klang 

 erreicht man mit den Gabeln e 2 und a 2 , oder f 2 und a 2 \ nur ist 

 der Vokal nicht so eindringlich wie bei dem lauten Schall der 

 Doppelsirene, weil man bei dieser die beiden Primärtöne neben dem 

 Differenzton, der den Vokalcharakter hat, kaum hört, während beim 

 Stimmgabelversuch der Differenzton , auf welchen man seine Auf- 

 merksamkeit zu richten hat, neben den Primärtönen sehr zurück- 

 tritt. Man muss übrigens die Gabeln sorgfältig anstreichen und 

 nicht mit einem Klöppel anschlagen; beim Streichen sind die Töne 

 weit ausdauernder, worauf hier viel ankommt. 



1) Starke stellt ganz richtig den Vorgang, dass der Ton sin 2 npl durch 

 eine Löcherscheibe von q Durchgängen pr. sek. unterbrochen wird, unter der 

 Voraussetzung, dass die Lochweiten nach einem Sinusgesetz sich ändern 

 (annähernd verwirklicht wird dies durch den weiter unten zu besprechenden 

 Sinus-Unterbrecher), durch den Ausdruck dar: sin 27r^£ + sin 27ipt &m27rqt, 

 und sagt dann weiter, man höre also den Ton p konstant (1. Glied), und daneben, 

 wie das 2. Glied ergibt, denselben Ton 2 q mal pr. sek. schwebend. Auch dies 

 ist richtig; es ist aber ganz übersehen, dass durch das Hinzukommen des 

 1. Gliedes der Gesamtvorgang nicht zu 2q, sondern zu q Amplituden- 

 schwankungen pr. sek. fuhrt; das 2. Glied für sich oszilliert durch den Faktor 

 sin 2 n qt zwischen den Werten 0, + sin 2 npt, 0, —sin 2 npt, die Amplituden 

 der jj-Schwingung erreichen also in jeder Periode der g-Schwingung zweimal den 

 Wert 0; beide Glieder zusammen oszillieren dagegen zwischen den Weiten 

 sin 2 npt, 2$m2npt, sin 2 npt, 0, die Amplitude erreicht also in jeder 

 g-Periode nur einmal den Nullwert. 



2) Dies Archiv Bd. 91 S. 162 f. 1902. 



3) Dies Archiv Bd. 122 S- 427 und Ann. d. Physik 4. Folge Bd. 25 

 S. 708 ff. 1908. 



