Neue Beiträge zur Lehre von den Vokalen und ihrer Entstehung. 53 



Produktion den Hörschlauch im Ohre hat. Hier ist es ganz un- 

 zweifelhaft, dass der Vokal wirklich nur aus einer Reihe rasch auf- 

 einanderfolgender Tonstösse des Resonators besteht. Bei lang- 

 samster Drehung der Scheibe, z. B. beim Auslaufen des Motors, hört 

 man die Anblasetöne ganz getrennt, bei schnellerer gehen sie immer 

 mehr ineinander über, uud der Vokalcharakter tritt auf, wenn die 

 Verschmelzung beginnt, wobei zugleich der Eindruck. des Resonator- 

 tones selbst immer undeutlicher wird. Man kann also unmöglich 

 daran denken, dass etwa der Vokal dadurch entstehe, dass der Reso- 

 nator Bestandteile des Geräusches der Sirene verstärkt. Vielmehr 

 beweisen die Versuche, dass es in der Tat möglich ist, einen ge- 

 wöhnlichen Resonator intermittierend im Tempo eines tiefen Stimm- 

 tons anzublasen, und somit ist für meine Auffassung der Vokal- 

 bildung eine weitere experimentelle Grundlage gewonnen. 



Dass es vorläufig nicht gelingt, den Vokal auf wesentlich höhere 

 Noten (Löcherfrequenzen) als etwas über 100 pr. sek. zu produ- 

 zieren, erscheint durchaus in der Ordnung. Selbstverständlich muss 

 die Grenze durch den Dämpfungsgrad des Resonators bedingt sein. 



Folgende einfache Betrachtung wird dies verdeutlichen. Aus 

 dem oben angegebenen Verhältnis zwischen Durchmesser und Abstand 

 der Löcher (5 : 8) ergibt sich, dass von der Periodenlänge 13 auf 

 völligen Verschluss 3, auf teilweises oder völliges Offensein 10 Teile 

 kommen. Wenn pro Sekunde n Löcher vorbeigehen, dauert also 



iede Anblasung -r-= — , iede Pause ^-r — sek. Ist p die Schwingungs- 



13 n ' 13 n 



zahl des Resonatortons, so fallen in die Pause e li3pln halbe Schwin- 

 gungen desselben. Nehmen wir nun an, dass, damit nach der Pause 

 eine neue wirksame Anblasung stattfinden kann, die Energie auf 

 Vio gesunken sein muss, so ergibt sich das hierzu erforderliche log- 

 arithmische Dekrement aus der Formel S. 29 Anmerkung 2 zu 



_ 1,1513 • 13 n 

 6 p' 



Für p = 768 (g 2 ) und n — 100 müsste also sein A = 0,325, und 

 für n = 150 -A == 0,487. Besonders der letztere Wert würde 

 einen für Resonatoren sehr hohen Dämpfungsgrad bedeuten (vgl. 

 oben S. 29). Im vorstehenden ist aber nicht berücksichtigt, dass 

 während der Anblasezeit die Lochweite natürlich nicht konstant ist, 

 sondern nach einem bestimmten Gesetze zu- und dann wieder ab- 

 nimmt ; die Energie, mit welcher der Resonator schwingt, muss also 



