Neue Beiträge zur Lehre von den Vokalen und ihrer Entstehung. 57 



tioDen des Resonatortons erweisen. In Serie E, Fig. 73 — 77, habe 

 ich als Beispiele einige Kurven aus dieser Versuchsreihe abpausen 

 lassen. Fast noch instruktiver als diese Kurven ist Fig. 79 (welche 

 bei schnellerer Papierbewegung gewonnen ist, und in der die Unter- 

 brechungszahl etwa 80 pr. sek. war), insofern hier die Resonator- 

 schwingungen etwas allmählicher abklingen. 



Mit einem Worte : die Versuche bestätigen vollkommen das Er- 

 gebnis der S. 37 und 46 ff. mitgeteilten Versuche an membranösen 

 Zungenpfeifen mit angefügtem Resonator oder analog wirkendem 

 Hohlkörper. In der Tat sind ja auch die Verhältnisse ganz die- 

 selben wie dort: während es damals die Zunge war, welche einen 

 intermittierenden Luftstrom von annähernd sinusartigem Verlauf 

 hervorbrachte, ist es hier der Sinus-Unterbrecher. 



Eine Anzahl von Versuchen habe ich auch mit einer Lippen- 

 pfeife g 2 angestellt, welche in die Ausblaseöffnung des Unterbrechers 

 passt. Hier war bei einigermassen frequenten Unterbrechungen 

 wegen der Einwirkung der Labiumspalte (s. oben) ein intermittieren- 

 des Anblasen nicht zu erwarten, und in der Tat hört man z. B. mit 

 etwa 68 Unterbrechungen durchaus kein A, sondern nur den 

 Pfeifenton, welcher allerdings schwebungsartig im Tempo der Loch- 

 öffnungen schmettert. Die entsprechende Kurve (Fig. 78) zeigt 

 denn auch eine schöne Amplitudenschwankung in der Unterbrecher- 

 periodik. Bei weiterem Steigen der Unterbrecherfrequenz wird der 

 Ton, wie zu erwarten war, vollkommen glatt, und die Kurve eine 

 gewöhnliche Klangkurve. Bei gewissen Frequenzen hört man die 

 Löcherfrequenz deutlich als Unterbrechungston, der aber nicht wie 

 sonst dominiert, sondern neben dem starken Pfeifenton auftritt. 



Aus den Versuchen mit dem Sinus -Unterbrecher den dem 

 Resonator zuzuschreibenden Dämpfungsgrad auch nur so annähernd, 

 wie es oben S. 53 geschehen ist zu berechnen , dürfte unmöglich 

 sein. Zweifellos ist er aber sehr gross im Vergleich mit den oben 

 S. 29 erwähnten Angaben. Die^ Frage der Dämpfung von Kugel- 

 resonatoren ist jedenfalls sowohl theoretisch als experimentell sehr 

 schwierig und noch keineswegs erledigt 1 ). Mit einer gewissen An- 

 näherung gestatten Kurven, wie die der Fig. 64, eine Verwertung; 

 hier sieht man die Amplitude für den Resonator d 3 in der Zeit 

 einer halben Formant-Schwingung ungefähr auf 1 /a abnehmen, was ein 



1) Siehe hierüber Auerbach, Akustik S. 460 f. 



