180 W. Steinhausen: Über Stromdichtebestimmung 
Stromdurchgangs sind verwirklicht in der Stromverteilung in einem 
parallelfaserigen Muskel bei Anlegung von flächenhaften Elektroden und 
in einem Nervenstamm bei Anwendung von punktförmigen Elektroden. 
Stromdichte in einem parallelfaserigen Muskel. 
Unter der Annahme, daß der elektrische Strom an einer flächen- 
haften, ebenen, zur Faserrichtung senkrecht stehenden Elektrode 
einem parallelfaserigen Muskel zugeleitet wird, ist die Stromdichte in 
jedem Querschnitt in erster Annäherung umgekehrt proportional dem 
Flächeninhalt des Querschnittes. Dabei ist die weitere Voraussetzung 
gemacht, daß die Leitfähigkeit im ganzen Muskel ebenso wie in den 
Sehnen den gleichen Wert hat. 
An den Ansatzstellen verkleinert sich der Querschnitt des Muskels 
durch Übergang von Muskelfasern in Sehnenanteile immer mehr und 
mehr, bis schließlich, wenn alle Muskelfasern sich an der Sehne be- 
festigt haben, der reine Sehnenquerschnitt erreicht ist. Am Sehnen- 
ende wird also die größte Stromdichte vorhanden sein. Die an den 
Sehnen zuerst ansetzenden Fasern werden bei der geringsten Gesamt- 
stromstärke gereizt werden. Dabei wird bei Stromschluß immer nur 
von demjenigen Muskelende die Reizung ausgehen, an dem der Strom 
aus dem Muskel austritt. Je größer die Stromstärke wird, um so mehr 
Fasern werden gereizt werden. 
Das Muskelende selbst können wir als kegelförmig betrachten. 
Dann wird bei geeigneter Anordnung der Elektroden die Stromdichte 
in den verschiedenen Querschnitten umgekehrt proportional der Quer- 
schnittsfläche zu setzen sein. Der Muskel ist auch hier wieder als elek- 
trisch homogener Körper angenommen. 
Die Berechtigung zu dieser Annahme über die Stromdichten in einem abge- 
stumpften Kegel ergibt sich aus Widerstandsmessungen, die an abgestumpften 
Kegeln angestellt wurdent). Zur Ableitung der Formel wird der Kegel in kleinste 
Teile geteilt, die man dann als zylinderförmig ansehen darf. Die Stromdichte in die- 
sem Elementarzylinder wird als gleichförmig über die ganze Fläche verteilt an- 
: ENT 
genommen Der Widerstand des Elementarzylinders ist dann W=4#- „. wenn 2 
die reziproke Leitfähigkeit (spez. Widerstand), ! die Länge des Zylinders, s der 
Querschnitt ist. Für den abgestumpften Kegel wird der Widerstand dann: 
dx 
W=Al—. 
s 
Integriert man, so kommt: 
RL 
TON 
worin 2 die Höhe des Kegels und r, und r, die Radien der Grundflächen sind. Diese 
Formel wird allen Widerstandsmessungen kegelförmiger Körper zugrunde gelegt). 
1) Vgl. B. Weinstein, EI. Techn. Zeitschr. 9, 25—32. 1888. 
®2) Vgl. z. B. Winkelmann, Handb. d. Physik, 4, 246. 
