und die Beziehung der Stromdichte zum Erregungsvorgang. 181 
Die Stromverteilung im Innern eines Kegels wird also der angenommenen 
sehr ähnlich sein. Daß sie aber trotzdem nicht ganz mit dieser übereinstimmt, 
läßt sich leicht ableiten. Geht man von der Stromverteilung in einem Kugelsektor 
aus, wobei der Stromeintritt in der Spitze des Sektors und der Stromaustritt auf 
der Kugelfläche des Sektors stattfinden möge, so ist hier dieStromverteilung sofort 
anzugeben. Die Potentialflächen sind konzentrische Kugelflächen und die Strom- 
linien Radien. Die Stromdichte an diesen Potentialflächen ist für jede einzelne 
Potentialfläche konstant. Auf ebenen, zu der Sektorenachse senkrecht stehenden 
Querschnitten ist die Stromdichte aber nicht konstant, sondern nach der Mitte 
zu größer als am Rande des Querschnitts (vgl. später S. 186). Ersetzt man, um vom 
Kugelsektor zum Kreiskegel zu gelangen, die abschließende Kugelfläche durch 
eine ebene Fläche, und bringt diese Fläche auf gleiches Potential wie vordem die 
Kugelfläche, dann wird die Potentialverteilung im Innern des Kegels so verändert, 
daß die Stromdichten in der Kegelachse noch weiter zu ungunsten der Rand- 
partien zunehmen. Die Zerlegung des Kegels in lauter einzelne Zylinder, in denen 
die Stromdichte konstant ist, ist deshalb eine Vereinfachung, die zwar zu einiger- 
maßen brauchbaren Formeln für den Widerstand führen), die aber für die Er- 
rechnung der Stromdichten nur eine Annäherung: ist. 
Ich habe, um der Tatsache Ausdruck zu geben, daß die Annahme 
der gleichmäßigen Verteilung der Stromdichten über den Querschnitt 
des Kegels nur eine Annäherung ist, im folgenden bei der Ableitung 
der Anzahl der gereizten Fasern (S. 186) eine Elektrodenanordnung ange- 
nommen, bei der die Stromdichteverteilung genau angegeben werden kann. 
In der bereits erwähnten Arbeit über die Latenzzeit des Sartorius habe 
ich die funktionelle Beziehung zwischen Latenzzeit und Reizstromstärke 
aufgesucht und die experimentell gefundenen hyperbelähnlichen Kurven 
aus der Stromverteilung im Muskel theoretisch abzuleiten versucht. 
Unter Erweiterung der in der erwähnten Arbeit eingeführten For- 
meln kann man die Anzahl der gereizten Fasern auch folgendermaßen 
schreiben: Ist Q, der reine Sehnenquerschnitt, Q, der Querschnitt 
einer einzelnen Muskelfaser und Q, der Querschnitt des Sehnenanteils 
dieser Muskelfaser, so ist der Querschnitt an der Stelle, an der die erste 
Muskelfaser ansetzt: 
Ort Bd — Re 
und die Stromdichte: ; 
Qr SF 02 ET Q, 
Die Stromstärke, bei der gerade nur diese erste Muskelfaser ge- 
reizt wird, wollen wir mit i, bezeichnen. Dann ist also die Stromdichte 
am Muskelansatz für die Schwellenreizung: 
2 
D— : 
5 Or 15 dr BEN Q. 
Die Stromdichte an einem beliebigen Querschnitt des Muskels ist: 
® 
!) Vgl. dazu die Polemik von Guilleaume. La Lumiere &lectrique 24, 
451—157. 1887; 2%, 323—328. 1888. 
