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Wir bilden also die Quotienten aus dem systolischen und diastolischen 

 Stromvolum, bezogen auf Druck- und Zeiteinheit in einer 

 Anzahl von Pulsen, in welchen Druck und Stromvolum am Anfang, 

 am Ende oder in der Mitte der elastischen Bahn E 1 E 2 (Fig. 2 S. 540) 

 untersucht wurde. Tab. VIII enthält diese Quotienten in der vorletzten 

 Spalte: Bei den Pulsen 1 — 3 liegt die elastische Bahn im ganzen 

 stromabwärts von der Stromuhr. Das diastolische Stromvolum ist = 0, 

 der Quotient = oo (vgl. Fig. 1 S. 534). Bei den Pulsen 4—6 be- 

 findet sich mehr als ein Drittel der elastischen Bahn zwischen Strom- 

 uhr und Widerstand, der Quotient übersteigt den Wert 6; ausserdem 

 zeigen diese Pulse, dass auch die Stromstärke von Einfluss auf 

 den Quotienten ist in dem Sinne, dass er mit wachsender Stärke 

 kleiner wird (Nr. 5 und 6), eine Erscheinung, welche sich aus den 

 Gleichungen I und II durch Variierung von v bei unverändertem e 

 ableiten lässt. Dasselbe zeigt sich bei den Pulsen Nr. 7 — 9; nur 

 sind hier die Quotienten wesentlich kleiner als bei den vorher- 

 gehenden, weil das e des Schlauches kleiner ist (Schlauch von 3,3 mm 

 Durchmesser). Bei den Pulsen Nr. 10 — 15 endlich, bei welchen eine 

 elastische Strecke zwischen Stromuhr und Widerstand fehlt, ist 

 theoretisch der Quotient 1 zu erwarten ; tatsächlich finden wir Werte, 

 die von 1 wenig verschieden sind; die bei Puls 11 auftretende etwas 

 stärkere Abweichung darf man wohl einem Versuchs- oder Messungs- 

 fehler zuschreiben. Somit kommt man auch durch diese Art der 

 Pulsanalyse zu einer durchaus befriedigenden Übereinstimmung 

 zwischen Theorie und Versuch und darf erwarten, dass auch beim 

 Arterienpuls schon durch diese einfache Analyse der Kurven ein Ein- 

 blick in die Elastizitätsverhältnisse der Bahn gewonnen werden kann. 



III. Kritik der Methode. 



Die im vorhergehenden angestellten Prüfungen haben zwar zu 

 einem sehr günstigen Urteil über die Leistungen der angewandten 

 Apparate geführt, bringen aber noch keine Bestätigung der im Ab- 

 schnitt B mitgeteilten theoretischen Überlegungen. Der schwache 

 Punkt der letzteren liegt darin, dass der den Einfluss der Schlauch- 

 elastizität darstellende Faktor der Gleichungen I und II (p 2 —Pi) e , 

 zunächst nur für statische Verhältnisse gilt; die Berechtigung, ihn 

 auf eine strömende Flüssigkeit anzuwenden, muss daher erst erwiesen 

 werden. Zum Nachweis kann die Feststellung dienen, ob die aus 

 den Pulsen berechneten Elastizitätswerte (e P ) den wirklich vorhandenen 



