Theoretischer Essai über Muskelmechanik. 25 



Nach der Definition der Grösse s (v) ist aber x = s (v) , . wenn 

 p = o ; es muss also die Integrationskonstante gleich Null werden, 

 und wir haben: 



i> = ^-[*-^)] 2 (13). 



Auf den ersten Blick scheint es, als hätte diese Gleichung vor 

 der Exponentialgleichung den Vorzug, dass sie ohne Korrektionsglied 

 auf das ganze Gebiet anwendbar ist. Und doch möchte ich auch 

 hier die Möglichkeit einer Korrektion offen lassen. Es ist nämlich 

 sehr wohl denkbar, dass in der Nullänge der Quotient 



dp 



dx 

 nicht, wie die Zuppinger'sche Formel es verlangt, gleich Null 

 ist. Es ist ja auch in der erweiterten Exponentialgleichung, sowohl 

 wie nach der Chauveau'schen, der Quotient 



dp_b{v) ^ 



(14) 



dx a (v) 



nie gleich Null; es sei denn, dass man x negativ unendlich werden 

 lasse, was natürlich physikalisch keinen Sinn hat. 



Wir erweitern daher die Z u p p i n g e r ' sehe Gleichung, wie folgt : 



^ = c(v) + a(v)-[x-s(v)] (15) 



und erhalten daraus das Integral: 



p = c(v),[x-s(v)}+^-\x-s(v)Y. . . (16). 



Auch' hier wieder muss das Experiment entscheiden, ob die 

 Grösse c eine Funktion von v oder eine Konstante oder, wie Zup- 

 pinger voraussetzt, gleich Null ist. 



Es erübrigt noch, den Begriff der Nullänge für die Exponential- 

 gleichung nutzbar zu machen. Auf die ursprüngliche Cheauveau- 

 sche Gleichung können wir ihn allerdings nicht anwenden, weil die- 

 selbe gerade bei dem Eintritt in das Nullgebiet ihre Gültigkeit 

 verliert, wohl aber auf die erweiterte Exponentialgleichung. Wir er- 

 halten aus derselben für p = o und x = s(v) 



c(v) = l>(v)'e a W (17) 



so dass sie übergeht in 



[ ■* — s c) i 

 e «W — lj (18)- 



