Theoretischer Essai über Muskelmechanik. 33 



Die Last bleibt also auf keinen Fall absolut ruhig auf einer 

 unveränderlichen Höhe, sondern führt kleine vertikale Oszillationen 

 aus, deren Periode mit der Periode des Muskels übereinstimmt. 

 Ausserdem muss die Bewegung des Gewichtes eine rein periodische 

 sein, weil doch das Gewicht im grossen und ganzen weder steigen 

 noch fallen soll. Daraus ergeben sich die Bedingungen: 



H= 0- K=0\ ?-A =0. . . . (35). 

 Damit geht Gleichung (31) über in 



.p = P^A k -smß^ + a k ). . . . (36). 



Leider ist es nicht möglich, allgemein die Maxima und Minima 

 dieser Funktion zu bestimmen. Wir müssen uns auf die Fälle be- 

 schränken, in denen man mit dem ersten Gliede der Fourrie lo- 

 schen Reihe auskommt. Und in der Tat weichen auch die Tetanus- 

 kurven der ausgeschnittenen Muskeln nicht wesentlich von einfachen 

 Sinuskurven ab. Es werden dann alle A k , ausser dem ersten, A x , 

 gleich Null. Da wir ausserdem völlig frei sind, wohin wir den 

 Nullpunkt der Zeit verlegen wollen , können wir uns noch die 

 Konstante a x schenken und schreiben 



p = P+A l -sm^ (37). 



Nennen wir endlich dp die Variation der Kraft, womit der 

 Muskel an der angebängten Last zieht, so ist das Maximum von p 

 gleich 



und das Minimum 

 Daraus ergibt sich 

 und wir haben 



Jp 



P + -J 



2 ' 



A = ^f • • ( 38 ) 



,, Jp . 2 TT t /Qm 



P^P + .-f-sm—yr (39). 



Um die Arbeitsleistung eines Muskels zu berechnen, welcher 

 zwischen zwei festen Punkten eingespannt ist und aktiviert wird, 

 sehen wir zunächst ab von den kleinen Oszillationen, die mit jedem 

 Tetanus verbunden sind, und präzisieren die Frage folgendermaassen : 

 Ein Muskel ist zwischen zwei Punkten eingespannt. Er ist dabei 



r.flöger's Archiv für Physiologie. BJ. 142. 3 



