Theoretischer Essai über Muskelmechanik. 35 



führen (der übrigens nicht stark von der Wirklichkeit abweicht), wo 

 c eine Konstante und nur s eine Funktion von v ist: 



*=!? ■ (**)• 



Beim Übergang von einem Aktivitätszustand zum anderen ist dann 

 die für Aktivierung geleistete Arbeit: 



Ä = E 2 -JE 1 (45). 



Nehmen wir jetzt unseren tetanisierten Muskel wieder vor, so 

 wissen wir, dass seine Spannkraft p zwischen bestimmten Grenzen 

 rasche Oszillationen ausführt. Betrachten wir zunächst den Muskel 

 als Ganzes oder machen wir, was auf dasselbe herauskommt, die 

 Voraussetzung, dass alle Fasern des Muskels synchron oszillieren (wir 

 kommen hierauf noch zurück), so wird während jeder Tetanusperiode 

 eine Aktivierungsarbeit geleistet, wobei auf Grund von Gleichung (42) 

 der Zusammenhang zwischen der beobachteten Schwankung der 

 Spannkraft und der Schwankung des vitalen Faktors festgestellt 

 werden kann. Die Schwankungen von p und daher auch die 

 Schwankungen von v sind aber gegen die absoluten Werte von p 

 und v so klein, dass wir sie praktisch als Differentiale betrachten 

 dürfen. Dementsprechend ist auch die Aktivierungsarbeit eine 

 kleine Grösse dE. Die Aktivierungsarbeit einer einzigen Tetanus- 

 periode ist somit nach Gleichung (43) 



{[Je — s(v)] 2 dc(v) , N r7 , N , ds(v)\ ., ,. n . 



dE = j-L ^M AJ. — C (y). [Jc — s(v)] • -JMj • dv (46). 



Nun ist aber in Wirklichkeit, auch wenn man c nicht als Konstante 



gelten lassen will, doch immerhin j- so viel kleiner als j-, dass 



wir uns ruhig auf das zweite Glied der rechten Seite der Gleichung 

 (46) beschränken dürfen. Aus dem gleichen Grunde entnehmen wil- 

 der Gleichung (42) folgende Annäherung: 



|--»-^ «*> 



und damit geht Gleichung (46) über in 



dE= [Je — s (v)] .dp = - 2 ?--dp . . . . (48). 



Wir hätten diese einfache Beziehung direkt aus Gleichung (44) 

 ableiten können, hätten aber dabei die Voraussetzung machen müssen, 

 c sei von v ganz unabhängig. Wir haben jetzt aber gesehen, dass 



