36 Th. Christen: 



es genügt anzunehmen, dass mit wachsendem v die Grösse s (v) sich 

 viel stärker ändert als c (v). Diese Voraussetzung trifft in der Tat 

 nach den mir bekannten Versuchen (Weber, Fick) zu, während 

 die erste doch schon eine grössere Beschränkung in sich fasst. 



Nun müssen wir noch einmal auf die Oszillationen des gehaltenen 

 Gewichtes zurückkommen. Beschränken wir uns wieder auf das 

 erste Glied der Fourrier' sehen Reihe, so erhalten wir aus den 

 Gleichungen (34) und (35) 



j- X:= ' Ai ''\2*) mfan ~r: • • • • < 49 > 



und mit Hilfe von Gleichung (38) 



P Jp ( T\* . 2 7tt 



Hieraus erhält man die Amplitude der Bewegung des gehaltenen 

 Gewichtes, wie folgt: 



T-.2'-'-W (51) ' 



Dies ist eine interessante Gleichung. Sie sagt aus, dass die 

 Oscillationen , welche die gehaltene Last ausführt, um so grösser 

 sind, 1. je grösser die relative Schwankung der Muskelkraft (Kraft- 

 amplitude) ist, und 2. je grösser die Periode des Tetanus ist. 

 Während aber eine Verdoppelung der Kraftamplitude auch eine 

 Verdoppelung der Exkursion der Last bedingt, so wird durch Ver- 

 doppelung der Tetanusperiode T die Exkursion der Last vervierfacht. 



Haben wir bisher angenommen, dass alle Fasern eines Muskels 

 synchron oszillieren, und nehmen wir eine Zahl von n unter sich 



i> 



gleichen Fasern an, so ist die Kraft der einzelnen Faser gleich — 



n 



und ihre Summe gleich p. 



Weniger einfach werden die Verhältnisse, wenn wir die Voraus- 

 setzung des Synchronismus fallen lassen. Beibehalten wollen wir 

 nur die Voraussetzung der Gleichheit der einzelnen Fasern unter 

 sich, und wir werden damit wohl kaum von den tatsächlichen Ver- 

 hältnissen abweichen. Die einzelnen Fasern numerieren wir mit 1, 

 2, ../.-.. n. Wenn die Fasern unter sich gleich sind, so haben sie 

 auch die gleiche Periode, aber nicht die gleiche Phase. Wir müssen 

 daher für die einzelne Faser allgemein schreiben 



A + S^, • sin (~± + a k ), ... . . (52) 



