Studien über das Weber-Fechner'sche Gesetz. 237 



durch linearpolarisiertes Licht und der untere durch zwei senk- 

 recht zueinander polarisierte Strahlenbündel beleuchtet. Vor dem 

 Diaphragma D 2 in einem Abstand von etwa 1 m ist ein Nikol 

 nebst Fernrohr gestellt. Das Fernrohr ist auf das Diaphragma D 2 

 fokussiert. Das Diaphragma D 2 kann eine verschiedene Grösse (von 

 1 — 16 mm) haben, so dass der Beobachter, welcher ins Rohr sieht, 

 nach Belieben ein Feld von verschiedener Grösse abgrenzen kann. 

 Die Drehung des Nikols gestattet die gegenseitige Helligkeit der 

 Felder zu variieren. 



Berechnung. 



Bezeichnen wir mit J die Liehtintensität jeder der beiden 

 Bündel, welche das Prisma passieren. Wenn wir diese Bündel 

 durch einen Nikol betrachten, dessen Hauptschnitt um einen Winkel a 

 gegen denjenigen des Prismas verschoben ist, so erhalten wir für die 

 Lichtstärke J x und J~ 2 der Bündel folgende Ausdrücke: 

 J x = J- cos 2 a und J 2 = J- sin 2 «. 

 Im Gebiete des Gesichtsfeldes, wo die beiden Bündel zusammen- 

 fallen, bekommen wir die gesamte Lichtstärke J. Nennen wir r die 

 Lichtstärke des oberen Teils des Feldes und r + Jr diejenige des 

 unteren, so erhalten wir (r = J 1 und r + Jr = J 2 ). 



r = J cos 2 « und 

 r + Jr = J oder 



= tg z «. 



r 



Die Einstellung wurde auf solche Weise gemacht, dass der 

 obere und der untere Teil des Feldes einen kaum merklichen 

 Unterschied zeigten. Dieser Unterschied ist viel grösser als der 

 mittlere Fehler bei der Einstellung auf gleiche Helligkeit. (Dieser 

 Fehler beträgt für das untersuchte Auge etwa 0,3 °/o). 

 Jeder Winkel a ist das Mittel aus 10 Ablesungen. 



Vor jeder Versuchsreihe wurden einige Einstellungen gemacht, 

 um die maximale Augenempfindlichkeit zu erreichen. 



Resultate. 



In der folgenden Tabelle sind die Werte tg 2 «, — , die Durch- 

 messer d des Diaphragmas D 2 (in Zentimeter oder Graden) und die 

 Werte d 2 I wobei d 2 = I gegeben. 



Pflüger' s Archiv für Physiologie. Bd. 142. 16 



