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einer fünfmal geringeren Impulszahl, also Ton 5 und 1. Das Spiegel- 

 bild klärt sofort den Tatbestand auf. Von den beiden unmittelbar 

 nebeneinanderliegenden Flammensäulen ist die zweite, wenn man 

 im Sinn der Scheibendrehung zählt, deutlich höher als ihre Nach- 

 barin und auch höher als die vereinzelte Flammensäule. Man braucht 

 nur eine günstige Umdrehungsgeschwindigkeit zu wählen, um davon 

 einen sinnfälligen Eindruck zu bekommen. Bei schnellerer Um- 

 drehung, bei der der Augenschein versagt, konstatiert das Hörrohr 

 im oberen Teil der Flammensäule den Unterbreehungston, unmittel- 

 bar über der Scheibe den Hauptton. Dass auf die ganze Periode 



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Fig. 5 a — e. 



nur eine Kuppenerhöhung fällt, ist nach unsern früheren Be- 

 merkungen selbstverständlich. Sind die Gasteilchen nämlich durch 

 die erste der beiden zusammenliegenden Öffnungen hindurchgetreten, 

 so ist ihre Geschwindigkeit im Sinn der Drehung verhältnismässig 

 gering, wenn sie vor die zweite Öffnung gelangen. Der Gasdruck 

 treibt sie also höher als früher. Nun folgt wieder eine Pause mit 

 einer Beschleunigung der Teilchen; infolgedessen erreichen sie über der 

 isolierten Öffnung nur eine geringe Höhe. Letztere könnte ganz 

 fehlen, ohne dass sich am Eindruck etwas Wesentliches ändern würde. 

 Das ist im Grunde genommen die von Schäfer und Abra- 

 ham gefundene Regel, nach der in die Pausen Luftstösse eingefügt 

 werden können , ohne dass der Unterbrechungston wegfiele. Wir 

 können ihr den Charakter einer „nur'' empirischen Regel nehmen 

 und betrachten zu diesem Zwecke eine Auswahl aus den Anord- 



