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 avec ces expériences. Il faut i-emarquer cependant que les 

 molécules fluides n'étant pas anéanties après leur action, 

 comme on l'a supposé dans la théorie , et l'eau trouvant 

 une issue facile sur les côtés et en-dessous du bateau , 

 prend de préférence ces voies plus faciles , où sa vitesse 

 augmente : elle diminue au contraire en avant de la proue 

 et des roues à palettes ; ce qui diminue son impulsion. 



On sent assez que comme cette diminution dépend des 

 formes du bateau , de ses roues et du lit du fleuve , on 

 ne peut prétendre en donner qu'une approximation , et 

 voilà sur quoi nous allons baser la nôtre. Nous lisons 

 page 35 1 de l'ouvrage cité : 



« La résistance qu'éprouve une surface plane qui choque 

 » directement et perpendiculairement un fluide indéfini, 

 » est égale , au moins sensiblement , au poids d'une 

 » colonne de ce fluide , qui a pour base la surface cho- 

 M quée , et pour hauteur , la hauteur due à la vitesse avec 

 » laquelle se fait la percussion. 



Suivant la théorie cette résistance serait double , ainsi 

 que le dit un principe de Newton , et qu'il est aisé de 

 le reconnaître en faisant le raisonnement qui nous a servi 

 à déterminer la tension de la chaîne. 



En effet , désignons pour un instant par a l'aire d'une 

 plaque exposée perpendiculairement à un courant d'eau 

 dont la vitesse est v, et par T la tension de la corde qui, 

 étant dans le sens du courant , tient cette plaque en repos. 



Pendant chaque instant infiniment petit d t^ la. plaque 

 est choquée par un volume d'eau z=^ a v. dt, et reçoit la 

 quantité de mouvement a v^. d t. Pendant ce même temps , 

 le poids qui donnerait à la corde la même tension T, 

 aurait acquis , s'il avait été libre , la quantité de mou- 

 vement T g. dt; g désignant la gravité. Puisqu'il y a 

 équilibre, cette quantité de mouvement est égale à la 



